PAR J. CAVAT.I.I o<, { 



33. Pour le cas d'un prisme à base rectangulaire étaiit (voir 5s HI 

 n."24): _ y ^ ^ 



en snbstituant ces valeurs dans les expressions du mimerò précédent, on a: 



F= p ^^^ly y~p f^bF 



(i+rpr rj ' - mT^:yJ) • -L- ' 



3.J/7 ' ^-^-^'-E^^'^ ' 



^ 418 



On remarquera que la position des fìbres invariables du prisme n a 

 poinl d'influence sm^ le travail qii'il peut fournir ; que le travail qu ii 

 peut fournir n est que la neuvième parile de celui qu'il supporte longitu- 

 dinalement, et que la rilesse totale d'impulsion transversale n'est \pie 

 le tiers de la racine carree de 2, de celle longitudinale. 



Si le barreau élait cylindrique , on troiiverait le travail qu'il peni 

 supporter transversalement d'un douzième de celui longitudinal , et le 

 carré de la vitesse totale d'impulsion trans versale d'un sixième seulement 

 du carré de celle longitudinale. Pour les prismes découpés selon la courbe 

 d'égale résistance, pour lesquels la flexiou est doublé , on trouverait un 

 travail doublé. 



!^i le prisme, au lieu d'étre encastré d'un bout et libre de Tautre , 

 était simplement appuyé sur deux supports , il sudirait de remplacer dans 

 les précédentes formules des n."^ 32 et 33 F et Z par i F et i Z , poni' 

 les avoir réduites à ce cas pour lequel on aurait: 



ou 



et 



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 Serie TI, Tom. XXII. 



