PAR J. CAVAl.Lt 2IC) 



une diminution d'effet sur le \)ont, la gravile tle la charge u'ajaiil plus 

 assez de temps d'agir pour fléchir le poni autant qu'au|iaravant. 



44- Considérons maintenant un pi^isme pose sur deux appuis aux 

 deux bouts, et sourais à un choc en direction normale à un point éloigné 

 de la distance / du milieu de sa longueur totale L. 



Ce cas sera celui d'un prisine uniformément chargé , parce que c'est 

 la masse propre du prisme qui recoit dans un point quelconque le choc. 

 L'on aura pour les expressions de la résistance F que le prisme oppose 



192 EILx „ ^RIL 



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m 



desquelles on déduit pour les expiessions du travail soutenu par le prisme 

 celle méme des cas pie'cedents. 



T—^Fclxz=^-- 



où l'on voit que le travail total 2\. est indépendant de la distance /, et 

 qu'ainsi il est tovijours le méme, quel que soit le point frappé. 



La méme équation différentielle posée pour le mouvement de flexion 

 longitudinale du prisme , servirà aussi pour le mouvement de flexion 

 transversale, en observant cependant qu'ici c'est encore la moitié seule- 

 ment de la masse M du prisme , que peut élre considérce rcunie au 

 point du choc , l'autre motié se trouvaut alors censée sur les points 

 d'appui \ ainsi l'on aura pour l'équation de ce mouvement 



Retenant de méme v' = o lorsque x acquiert la valeur d'x^ en fonction 

 d'i?, faisant g M=z(^A LD , et introduisant le coefficient § de la ductililé 

 (voir au n." 34), eliminant il/, 7*^ et x^, l'on trouve pour l'expression 

 la plus generale de la vitesse d'impulsion, que le prisme peut supporter 

 aux deux limites respectives de la valeur d'i? , 



5 le 



6 * w.^iY 



Pour les prismes à base reclangulaire on trouve au n.° 24 les expres- 

 sions de A, N, I , et l'on a alors 



