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\V. W. Lepeschkin: 



konvexen und der inneren konkaven Oberflachen des Plasmas 

 resultiert 1 ), muB man sicli der Formel von LAPLACE zuwenden: 

 p c = K, + « t j~ + ^-j — K 2 + a t £ + ^-J 2 ), wo K v und # 2 - 

 die Xormaldrucke an der Grenze des Plasmas und der Zellwand 

 einerseits und an der Grenze des Plasmas und des Zellsafts ander- 

 seits, a, und a, — die Oberflachenspannungen an beiden Grenzen r 

 R t und R 2 — die Krummungsradien von zwei normalen Haupt- 

 schnitten der auBeren und r 2 und r, — dieselben der inneren 

 Plasmaoberfliiche sind. 



Da die GroBen K x und K,, wenn sie nicht gleich sind, den 

 GroBen a x und a., nicht proportianal sind und da, wie es die 

 Beobachtung zeigt, die Gleichheit K n — K m = K n , m ( = — K n , m ) a ) 

 erfiillt sein muB, behalten alle aneinander geschichteten Fliissig- 

 keiten ihre Normaldrucke, als ob sie nur mit der Luf t in Beriihrung 

 wiiren 4 ). Demnach ist K x = K,. 



Was nun die GroBen a, und a 2 anbelangt, so diirfen sie nicht 

 wesentlich voneinander verschieden sein, weil einerseits die Zell- 

 wand durch das Plasma nicht benetzt wird (das ist durch die 

 Plasmolyse bewiesen) und die Kohasion zwischen denselben als eine 

 Kohasion zwischen dem Plasma und der die Zellwand imbibierenden 

 Flussigkeit betrachtet werden kann, anderseits verandert sich die 

 gemeinsame Oberflachenspannung beim Auflosen von Salzen u. a> 

 in den Fliissigkeiten 5 ) nur unwesentlich. Wir nehmen an a, = u t . 



SchlieBlich haben wir also den folgenden Ausdruck fur den 

 Zentraldruck: p e = « [~ + + _L + J. J , odei . wenn die Zelle 



: 2« H L wo R — der innere 



kugelige Form besitzt: 



1) Ira Falle der Wandeinbuchtung in das Plasmainnere wird die aufiere 

 Plasinaoberflache konkav und die innere konvex und wird demnach auch der 

 Zentraldruck positiv, d. h. nach auLJen gerichtet. 



•2) Die Formeln, welche in den Aufsatzen von TsWETT (Bullet, d. Labor, 

 d.bot.d.l univ.d. Geneve, vol I. 1896, S. 136) und PANTANELLi(Jahrb. f. wiss. Bot r 

 Bd. 40 S. 311) angefiihrt sind, sind unrichtig. S. auch WiNKELMAXX, Hand- 

 buch der Physik, Bd. I, 1891, S. 453 u. ff. 



3) WlNKELMANN. Handbuch der Physik. I. Bd. S. 487—490. Kn ist 



K"ormahlruck ; 



der Flussigkeit « und der Luft, Km 



Normaldruck an der Grenze der Flussigkeit w^und der Luft und K n m— derselbe 

 Druck an der gemeinsamen Oberflache der beiden Flussigkeiten n und m. 



4) Die Zellwand kann man in diesem Falle als eine Fliissigkeitsschicht 



