Uber <len Turgordruck der vakuolisie rten Zellen. 203 



Radius der Zelle und r - der Vakuolenradius ist. Seinen physi- 

 kalischen Eigenschaften und seiner chemischen Zusammensetzung 

 nach kann das Plasma zwischen die organischen Fliissigkei.ten mit 

 grofiem Molekulargewicht, so z. B. zwischen geschmolzenes Wachs, 

 Zucker, Fett bei Temperaturen, die dem Schmelzpunkt nahe sind,' 

 gestellt werden. Die Kapillaritatskonstante solcher Korper a* 

 schwankt zwischen 7 und 9'). Daher kann man die Oberflachen- 

 spannung des Plasmas a = |1 , wo S - sein spez. Gewicht, das 

 1 sehr nahe ist, mit groBer Wahrscheinlichkeit gleich 4 

 setzen 2 ). Wenn 7* - 0,1 bis 0,001 mm und > = 0,1 bis 0,001 

 ist, schwankt also der Zentraldruck zwischen 160 und 16000-7 



{Millim.f 



Oder 0,016 und 1,6 Atmospharen. Wenn r = o, p e = ~ ist, yer- 

 schwmdet demnach bei gewissen geniigend kleinen Dimensionen 

 eme jede Vakuole, trotz dem hohen osmotischen Druck der in ihr 

 enthaltenen Losung, worauf schon PFEFFER hinwies (1. c). Anderer- 

 seits kann eine Vakuole im Plasma nur urn einen festen Korper 

 oder Tropfen von niclit mischbarer Flussigkeit entstehen, weil der 

 osmotische Druck von Losungen nie gleich ~ sein kann. 



Die Oberflachenspannung variiert bekanntlich nur unwesent 

 «h nut der Temperatur, der Konzentration der Losung 3 ) usw. 

 Uaher konnen die Yeranderungen des Zentraldrucks nicht 0,1-0,12 

 esselben tiberschreiten und haben also keine wesentliche Bedeutung 

 61 der Variation des Turgordrucks. 



IV> Der osmotische Druck des Zellsaftes und der die Zell- 

 wand imbibierenden Flussigkeit. 



In diesem Aufsatze kann wegen Eaummangels nur auf die 

 1) Ostwald. Lehrbuch d. phys. Chemie, 2 Aufl, Bd. I, 1891, S. 532. 

 wird An Grenze von Plasma und Wasser (resp. wasseriger Losung) 

 Losu \ etWas kleiner > da die Oberflachenspannung von Wasser (oder 



1W Y GtWaS gr5Ber ist als die Summe der Oberflachenspannung einer anderen 

 fs W T l UDd der ^lben an der Grenze dieser Flussigkeit und Wasser 

 a l T ^ LMAKN - 1 c - S- 470. Quincke. Ann. d. Phys. u. Chemie, Bd. 139 

 (aufli' a ngens schwanken die Oberflachenspannungen von Flussigkeiten 

 dahe! , Q t Cksilber u ° d verfliissigten Metallen) zwischen 2 und 8 und ist 

 pi Qer Feld er, den wir machen, wenn wir die Oberflachenspannung von 



gleich S etzen, nicht zu grofi fiir unsere Zwecke. 



4 K**? ° STWald > Lehrbuch, II. Aufl. I. Bd. S. 524, 533. LENKEWITZ, tb. 

 Pllantat - Bissertat., Munster 1904. Leech, Ann. d. Phys. Bd. 9. 1902. 



