E. Daniele [Memoria I. 



oppure, sotto certe limitazioni relative alla variabilità del campo magnetizzante, coli' altro: 



P = Po + 4 (fi XJ rf* YJ rf* z > dS - (3) 



Poiché p è espresso mediante integrali estesi allo spazio S occupato dal corpo che 

 subisce 1' induzione magnetica, ne viene che dipenderà non soltanto dalla natura di que- 

 sto corpo, ma anche dalla sua forma e dalle sue dimensioni : ciò va d' accordo colle mi- 

 sure sperimentali, come mostrano p. es. i valori trovati per ellissoidi di differenti dimen- 

 sioni (verosimilmente dello stesso materiale) e registrati dal Wullner (l. e, pp. 955-956). 



Supponiamo il campo uniforme. Assunto l'asse x nella direzione del campo, la (2) 

 prende la forma 



p'=zp t -{- AX -f BX\ {A, B costanti) 



e la magnetizzazione — cioè il vettore (p) — diventa un polinomio di 3° grado in X. Se 

 si osservano i diagrammi che esprimono la dipendenza della magnetizzazione dalla forza 

 magnetica (p. es. quelli già ricordati di Maxwell, specialmente il secondo), vi si scorge 

 difatti, all'ingrosso, l'andamento di curve del 3° ordine. 



Un' espressione notevole è la (3). Se interpretiamo f t f s f 3 come componenti di un 

 vettore (F), possiamo dire che la (3) fa dipendere p, oltreché dal vettore (w) di compo- 

 nenti X Y Z, dalla costante p e dal vettore (F), questa costante e questo vettore dipen- 

 dendo esclusivamente dalla natura fìsica del corpo. In particolare, se [F) è costante in 

 tutto S, e se poniamo 



S = f s XdS , H = f 9 l VIS , Z = j s ZdS, 



la (3) prende la forma 



/> = A-+/iB+/.H+AZ l 



cioè p dipende solo più dalla risultante statica delle forze (XYZ). La sua forma è perciò 

 del tutto analoga a quella che assumerebbe nel caso di un campo uniforme. 

 Essendo 



X — — — y— _ z — — — 



se noi indichiamo con ;/ la normale alla superfìcie a rivolta verso l' interno di S, e po- 

 niamo 



? ~~ dx ^ 3 y r 2s 



X — fi cos nx -f-/ 2 cos ny -\- f 3 cos ns , , 



(4) 



