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1. Assumiamo 



p =f X, Y, Z 



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e ammettiamo la sviluppabilità di /' in serie analoga a quella di Taylor; si avrà: 



Intorno a questo sviluppo son necessarie alcune osservazioni. 



1°) La costante p dev'essere supposta diversa da zero; difatti è ciò a cui tende p 

 quando si facciano tendere a zero XYZ' ora l'esperienza mostra che il coefficiente di 

 magnetizzazione non si annulla coli' annullarsi della forza magnetica, ma tende piuttosto 

 ad un valor limite determinato diverso da zero. 



2°) Le funzioni / con uno, due o più indici sono dei coefficienti analoghi ai coeffi- 

 cienti d' eredità che si presentano nello studio dei fenomeni della fisica ereditaria. Queste 

 funzioni, come anche p , si debbono pensare legate alla natura fìsica del corpo magne- 

 tizzabile, e definite entro tutto lo spazio S da esso occupato; si dovranno invece ritenere 

 nulle in tutto lo spazio esterno al corpo, allo stesso modo che il coefficiente di magne- 

 tizzazione, se variasse da un punto all' altro, perderebbe ogni significato fuori di S. Ne 

 viene che gli integrali del secondo membro, che si dovrebbero estendere a tutto lo spazio 

 infinito, in realtà risultano limitati allo spazio S occupato dal corpo magnetizzabile. 



3°) Annullando tutte le f si trova che p si riduce a p : e poiché la presenza delle 

 /' è appunto ciò che stabilisce 1' influenza di tutto il campo sul valore di p, ne segue che 

 p si può anche interpretare come il valore fìsso che spetterebbe a p qualora non dipen- 

 desse del campo. 



2. Vogliamo vedere a quale termine converrà arrestare lo sviluppo (1) per avere una 

 espressione di p le cui proprietà siano conformi a quelle segnalate dall' esperienza. Con- 

 vien notare che gli sperimentatori operarono sempre con campi uniformi (o almeno che 

 si potevano considerare tali nella regione in cui si facevano le misure) e con corpi di 

 forma molto particolare (sfera, ellissoide rotondo, cilindro allungato, toro circolare, ecc.) ; 

 di modo che p risultava funzione di un solo parametro: l'intensità della forza magnetica. 

 L'andamento di p col variare di quest'ultima, che chiameremo H, è, nel suo insieme, 

 piuttosto complicato. Da alcune tabelle numeriche esposte dal Wullner (*) appare che, 

 facendo crescere H a partire da valori assai piccoli fino a raggiungere valori grandissimi, 



(*) Lehrbuch der Experimentalphysik (4 ,c ' Aufl.); 4. B., pag. 954 e segg. 



P=Po+J\ fi to'*) x to'*) +A 'Y+ f* z j ds + 



(i) 



/ 83 (xys, x'y's) Y (xys) Z (x'y's) ' dS dS' -f- 



