Sul problema dell' induzione magnetica 



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Se dunque supponiamo 



Akxt\ < ] 



(e per questo basta, come s' è visto nel n. precedente, che sia soddisfatta la (15)) avremo: 



Ciò posto, ci occuperemo dell' ultima questione cui si accennò nell' introduzione : ve- 

 rificheremo, cioè, se la soluzione rappresentata dalla (12') soddisfa alla condizione (suffi- 

 ciente) che fu trovata alla fine della Nota I per V unicità, e che abbiamo espresso coli' at- 

 tuale form. (2). 



Se nella (2) sostituiamo ad — il secondo membro della (17), otteniamo la disegua- 

 glianza 



4frcf + fi (4foc + 2M) (b+ - ) < 1 : (18) 



ora noi andremo a constatare, tenendo presenti tutte le speciali ipotesi nelle quali svol- 

 giamo il nostro calcolo, che la (18) rientra nella (15). Possiamo scrivere la |(18) nel se- 

 guente modo : 



%P+4W2 + 2MBQ ! 1 + { ' 2k% + M)r l j < I ; 

 affinchè dunque la (18) discenda come conseguenza dalla (15) basta che sia 



2m i i + (2 , fa +f * j < p, 



cioè 



2BQ, ( 1 — 2k-r t -f- Mt\ ) < P (1 - AkKti). 



Ricordiamo ora la restrizione che abbiamo formulato al n. 2 relativamente all' ordine 

 di grandezza di 2. Poiché f[ , come mostra la (16), è funzione lineare di Q, il primo 

 membro dell' ultima relazione è un polinomio di 2° grado in Q, ed in base a quanto fu 

 colà stabilito noi potremo trascurare i termini quadratici. Con ciò questa relazione si ri- 

 duce alla seguente forma : 



2BQ j 1 -f- P(M— 2kx) j < P j 8 — AkvBQ ( 1 -f 



PM 



od anche 



