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GALILEO FERRARIS 



IL 



Applicazione ai campi magnetici ed ai motori elettrici 

 a correnti alternate. 



13. — Possiamo applicare le considerazioni generali sovraesposte al caso speciale 

 in cui i vettori considerati sono forze magnetiche. 



In questo caso le proposizioni degli articoli 8, 9 e 10 mostrano subito come per 

 mezzo di due, o di più campi magnetici alternativi di direzioni fisse si possa pro- 

 durre un campo magnetico rotante; esse mostrano perciò come un campo magnetico 

 rotante si possa produrre per mezzo di due o più correnti alternative di fasi diverse ; 

 esse comprendono, in altre parole, il principio fondamentale dei motori elettrici a 

 correnti alternative polifasi. 



Viceversa la proposizione dell'art 3 mostra come un campo magnetico alter- 

 nativo, od un flusso d'induzione alternativo si possa sempre considerare come risul- 

 tante di due, o di più campi, o di due o più flussi di valore costante, rotanti gli uni 

 verso destra e gli altri verso sinistra. Ora questo modo di considerare un campo 

 magnetico od un flusso d'induzione alternativo può tornare molto utile nello studio 

 delle correnti indotte in conduttori posti nel campo magnetico e delle forze che questo 

 esercita sulle medesime; può per conseguenza tornare utile nello studio de' fenomeni 

 fondamentali in molti apparecchi elettrici, e specialmente nei motori elettrici per 

 correnti alternative. Per dare un esempio di applicazione noi prenderemo qui a trat- 

 tare di questi ultimi. 



14. Motori sincroni. — Consideriamo dapprima una armatura costituita da 

 un'unica spirale, della quale le spire sieno in piani perpendicolari ad un asse comune 

 oa (fig. 12), e supponiamo che essa possa rotare nel piano della figura, attorno ad un 

 asse o, in un campo magnetico, ove l'induzione magnetica abbia il valore uniforme B 



e la direzione costante oB. Se tale spirale è percorsa da una cor- 

 rente elettrica, essa equivale ad un magnete di asse oa, il mo- 

 mento magnetico del quale si ottiene moltiplicando la somma 

 delle superfici delle spire per la intensità della corrente in 

 misura elettromagnetica assoluta. Noi possiamo rappresentare 

 questo magnete, e quindi anche la spirale percorsa dalla cor- 

 rente, per mezzo di un vettore avente la direzione oa ed una 

 grandezza uguale al momento magnetico sovraddetto. Se la 

 corrente è alternativa colla frequenza n, anche il vettore è 

 alternativo colla medesima frequenza, e noi lo possiamo rap- 

 presentare, secondo il nostro metodo, in o a s d. Il fare uso 

 di questa rappresentazione equivale a sostituire al magnete alternativo o a due ma- 

 gneti rotanti, i momenti magnetici dei quali sono rappresentati da od e da os. 

 Dicendo A l'ampiezza oa e d ed s le grandezze dei due vettori rotanti od, os, si 



ha d = s = ~, 



