LENTA POLARIZZABILITÀ. DEI DIELETTRICI 



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cole presentano una energia diversa, e perciò a produrla occorse una spesa di lavoro 

 che le forze elettrostatiche hanno eseguito, e che i fenomeni di depolarizzazione ci 

 possono restituire in tutto od in parte. La spesa di lavoro si presenta sotto forma 

 di una quantità di elettricità che penetri nel dielettrico, e che è comunemente detta 

 carica assorbita. Ora questo assorbimento che, se le armature son legate in perma- 

 nenza alla pila, si fa a spese della forza elettromotrice di questa, se le armature 

 sono isolate continua a farsi a spese della loro differenza di potenziale, e della quan- 

 tità di elettricità che sopra di esse è distribuita. La differenza di potenziale e la 

 carica apparente diminuiscono dunque anche là dove il dielettrico abbia una resi- 

 stenza ohmica infinita ; diminuiscono finche il dielettrico sia polarizzato completamente, 

 cioè finche l'equilibrio interno nuovo si sia stabilito tra le forze molecolari e le forze 

 elettrostatiche ; e la quantità di energia che a ciò si è spesa è naturalmente variata 

 in ogni unità di tempo successiva, accostandosi asintoticamente ad un valore nullo. 



Il fatto che si verifica in modo evidente nei condensatori, perchè ivi le scariche 

 residue ne attestano le conseguenze e ne possono dare la misura, avviene sempre dove 

 una porzione del circuito di una corrente sia costituita da una resistenza polarizzabile, 

 perchè anche qui esistono sempre due elettrodi, e tra essi, che sono ad una data 

 differenza di potenziale, esiste un campo elettrostatico. In tali condizioni il quoziente 

 della caduta di potenziale per la quantità di elettricità che nell'unità di tempo attra- 

 versa la superficie di confine degli elettrodi non ha nulla a che fare con una resi- 

 stenza nel significato ordinario della parola, e la definizione di resistenza che se ne 

 suol dare è assolutamente arbitraria: ed è arbitraria la misura che durante la fase 

 variabile della polarizzazione si può fare della resistenza d'isolamento qui come nel 

 caso dei cavi ed in tutti gli altri analoghi. 



Una resistenza in condizioni esterne invariate non deve avere caratteri di varia- 

 bilità, e perciò negli esempi detti non può essere valutata che allo stato di regime: 

 ed allora veramente può essere definita come quoziente di una differenza di poten- 

 ziale per una corrente, quando questa nel tempo si conserva inalterata, sebbene 

 non si implichi con ciò la indipendenza del valore così definito dalla corrente o 

 dal potenziale, la quale può solo essere verificata dalla esperienza. Non altrimenti 

 assurdo sarebbe valutare la resistenza interna di un accumulatore dividendo la diffe- 

 renza di potenziale degli elettrodi alla carica per la corrente; salvo che qui noi 

 possiamo sempre determinare, interrompendo istantaneamente la corrente, la forza 

 elettromotrice dovuta al lavoro di scomposizione chimica che tra gli elettrodi si 

 è eseguito, od al lavoro che le forze di affinità chimica tendono a fare. Nel caso 

 di un dielettrico la modificazione è solamente fìsica, verosimilmente non riguarda 

 che il raggruppamento delle molecole; ma noi non possiamo impedire che essa si 

 compia a spese della energia data alle armature, e, finché essa dura, se l'energia da 

 essa consumata non ci è nota per esperienze precedenti, non possiamo distinguerla da 

 quella che si trasforma in calore per la conduttività del mezzo, per la legge di Joule. 



Se una conduttività nel dielettrico esiste, e questo si verifica sempre, non 

 si può nemmeno pensare di prolungare tanto la carica che la polarizzazione sia 

 completa, per determinare poi le perdite di carica come differenza delle prime 

 elongazioni di scarica dopo tempi diversi di isolamento, poiché l'equilibrio delle 

 molecole dipendendo in ogni istante dalla forza elettrostatica attuale è continua- 



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