LENTA POLARIZZABILITÀ DEI DIELETTRICI 



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Lo prova la serie seguente, rilevata con un numero n crescente di elementi 

 normali dopo cariche eguali di 5". Le cariche non furono prolungate di più per limi- 

 tare il tempo necessario all'esaurimento sensibile della scarica che per 12 elementi 

 Clark non era minore di mezz'ora. La prima elongazione di scarica con 1 elemento 

 era 182.5: 



n 



1 



2 



3 



4 



5 



6 



8 



10 



12 



R 



13.2 



25.5 



37.0 



48.2 



59.0 



69.5 



90.1 



109.6 



129.5 



R 



13.2 



12.7 



12.3 



12.0 



11.8 



11.6 



11.3 



11.0 



10.8 



I 



Teoricamente nulla contraddice a priori ad ammettere che la polarizzabilità del 

 dielettrico vada leggermente decrescendo al crescere il potenziale. Invero al limite non 

 può essere una massa finita di dielettrico sede di una quantità illimitata di energia 

 in essa condensata per solo fatto di una lenta modificazione molecolare. Il fenomeno 

 avrebbe una analogia di più con quelli di polarizzazione magnetica. Siccome però 

 quello scostamento dalla legge di proporzionalità è in gran parte spiegabile nelle 

 condizioni dell'esperienza, ed accenna a scomparire quando invece di scariche suc- 

 cessive isolate si rileva la curva della scarica continua, l'analogia si può verosimil- 

 mente stabilire più intima coi fenomeni di elasticità, nei quali, tra i limiti di ela- 

 sticità perfetta, le deformazioni totali sono sempre proporzionali alle forze applicate. 



9. — Variazione in funzione della durata di carica. 



Come la polarizzazione del dielettrico varii col tempo di carica è chiaramente 

 mostrato dalla curva della corrente di carica. 



E veramente, se una quantità di elettricità attraversa nell'unità di tempo le 

 armature, oltre a quella che devesi alla resistenza ohmica per noi ben definita ed 

 invariabile del dielettrico, essa può considerarsi come assorbita intieramente dal 

 mezzo, che, cessate le forze elettrostatiche, la può in tutto od in parte restituire 

 come dicemmo. Se prescindiamo dalle piccole dispersioni, e consideriamo la somma 

 di scariche successive come restituzione integrale di quella massa elettrica, si vede 

 subito la forma della curva, riferita al tempo di carica, della scarica residua. Essa 

 cioè sale col tempo, prima rapidamente ove la corrente di carica ha un'intensità 

 notevole, poi sempre più lentamente accostandosi asintoticamente ad una tangente 

 orizzontale che non è raggiunta prima che la polarizzazione sia completa e la cor- 

 rente sia ridotta a quella di conduzione. Nel nostro caso vedemmo che occorre a ciò 

 un tempo non inferiore ad alcune ore. 



La curva della carica totale è insomma la curva integrale della corrente di 

 carica. Siccome la prima elongazione di scarica, cioè la scarica primaria come è 

 comunemente definita, al prolungarsi della carica ha cessato dopo pochi minuti di 

 crescere, la curva della carica residua da quel momento deve rappresentare quell'in- 



