LENTA POLARIZZABILITÀ DEI DIELETTRICI 



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Con sensibilità conveniente del galvanometro si può rilevare una curva rego- 

 lare di scarica residua per corrente continua, la quale va naturalmente decrescendo 

 secondo una legge analoga alla precedente, ma che, per ragioni dette, si presta 

 meglio al confronto. 



Dopo aver caricato durante 40' il condensatore a seta con 6 elementi Clark fu 

 possibile valutare con sicurezza durante più di mezz'ora le deviazioni di scarica al 

 galvanometro. Siccome ad una parte di scala corrispondeva molto approssimativa- 

 mente una intensità di 0.9 X 10 ~'° ampère, se si integra l'area della curva si ha 

 una quantità di elettricità dello stesso ordine di grandezza che le ordinate della 

 curva di scariche isolate ci davano, tenendo conto che là il potenziale di carica era 

 2 volt circa, poiché aveva servito alla carica un accumulatore. 



La curva a cui si allude è individuata dalle letture seguenti : 



t 



L' 



2' 



3' 



5' 



10' 



15' 



20' 



25' 



30' 



ò 



59.0 



34.0 



23.6 



15.0 



6.5 



4.0 



2.7 



2.0 



1.6 



10. — Fenomeni di carica e scarica durante tempi brevissimi. 



In tutto ciò che s'è detto fin qui non s' è tenuto conto particolarmente delle 

 condizioni del circuito di carica e scarica, perchè le osservazioni erano sempre 

 fatte dopo tempi notevoli rispetto quelli in cui hanno importanza i fenomeni dovuti 

 alla resistenza e selfinduzione del medesimo. Ma è noto che, finché questi sono sen- 

 sibili, le curve di carica e scarica presentano caratteri speciali, e non è escluso che 

 questi siano modificati dalle proprietà del dielettrico. 



Un primo fatto importante scaturisce dalle cose in parte già esposte. Perchè 

 i fenomeni di polarizzazione modificano in modo identico la carica e scarica di un 

 condensatore durante tempi successivi di durata notevole, e perchè per tempi co- 

 munque brevi la forma della curva teorica di carica e scarica è la stessa, è alta- 

 mente verosimile che la forma reale di queste due curve si conservi identica entro 

 limiti di tempo qualunque, e comunque brevi. E veramente tutti i fenomeni che ivi 

 intervengono dipendono dai medesimi elementi, e se si traducono in forinole hanno 

 le stesse equazioni. Solamente, dove nella equazione della scarica entra la tensione 

 o caduta di potenziale tra le armature AP, è nella carica sostituita la differenza 

 della forza elettromotrice E impiegata e della tensione predetta, identificando in ogni 

 momento la quantità di elettricità che nella carica deve ancora darsi al condensatore 

 per render questa completa, con quella che nella scarica esso deve ancora restituire 

 per tornare allo stato naturale : queste sono le due quantità di elettricità che in 

 momenti che si corrispondono della carica e della scarica devono ancora attraversare 

 una sezione qualunque del circuito. 



E naturalmente presupposto che gli elementi del circuito siano in entrambi i 

 casi eguali, cioè eguale sia la resistenza r e la selfinduzione L. Le due equazioni della 



