LENTA POLARIZZABILITÀ DEI DIELETTRICI 



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stesso tempo basta a che la quantità di elettricità rimasta per effetto della resistenza 

 sia inapprezzabile. 



Se la selfìnduzione del circuito ha valore convenientemente grande rispetto la capa- 

 cità e la resistenza, l'integrale generale della equazione differenziale si può esprimere 



mediante funzioni sinusoidali che sostituiscono i complessi ; cioè se r 2 < ^ la curva 



è oscillatoria ed il periodo è 



4L* 



che, se r 2 è trascurabile rispetto ^ , si riduce alla formola nota 



T = 2tt[/CL 



adoperata da Thomson e da Hertz. Ma ancora qui il fattore esponenziale dice che 

 le ampiezze delle oscillazioni d 

 primitivo CE dopo un tempo 



le ampiezze delle oscillazioni diminuiscono rapidamente e sono ridotte ad — del valore 



. 2L , 



t = — logip n, 



che , se non è L notevole , si può difficilmente apprezzare in pratica. 



Certamente questi tempi sono immensamente più brevi di quelli necessari a 

 caricare un condensatore in modo che dopo una scarica primaria ed immediata se ne 

 possano ricavare scariche successive apprezzabili, in modo cioè che abbia effetto sen- 

 sibile la polarizzazione successiva. 



11. — Cariche e scariche oscillanti. 



In realtà, sebbene la polarizzabilità susseguente del dielettrico tenderebbe vero- 

 similmente a diminuire l'ampiezza delle oscillazioni di carica, non è difficile rea- 

 lizzare condizioni di circuito in cui con mezzi adatti si possa riconoscere la carica 

 di un condensatore decisamente oscillatoria. I fenomeni di scarica oscillatoria non 

 sono cbe gli inversi dei primi, e furono in questi ultimi anni più ampiamente stu- 

 diati, fecondi nelle nuovissime ricerche dei più mirabili risultati. 



Per realizzare in esperienze di analisi qualitativa tempi di grandezza minima 

 il mezzo più semplice è 1' urto, la cui durata , se per essa si intenda il tempo per 

 cui i corpi urtanti restano a contatto, è funzione delle condizioni delle masse e della 

 velocità relativa. Se si utilizzano velocità eguali, la durata dipende solamente dal 

 coefficiente di elasticità, e dalla deformazione che i due corpi subiscono ossia dalle 

 masse dei medesimi a cui è proporzionale la forza viva che nell' urto si consuma. 



È nata così l'idea di applicare dei sistemi di piccole sfere d'acciaio, di cui una 

 essendo fissa, l'altra sospesa ad un filo conduttore viene ad urtare la prima con velo- 

 cità sensibilmente costante, se si lascia cadere da un'ampiezza di deviazione invariata 



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