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LUIGI LOMBARDI 



12. — Periodo di oscillazione. 



Per avere difatti un' idea del periodo di oscillazione di carica basta ricordare 

 che in ogni caso era la capacità così caricata dello stesso ordine di grandezza, 

 essendosi col condensatore a seta, la cui capacità superava poco 0.13 m¥, con- 

 frontate capacità di 0.1 m¥ di condensatori graduati a mica e carta paraffinata. 

 Tutte le connessioni del circuito di carica erano formate con filo di rame di dia- 

 metro maggiore di 1 mm. sopra una lunghezza complessiva di circa 5 m., la cui re- 

 sistenza non superava 0.1 ohm. Il solo breve tratto di sospensione della piccola sfera 

 era costituito da un filo di argento di circa 5 centesimi di mm., la cui resistenza per 

 1 m. può essere 8 ohm. L'aumento di resistenza per la localizzazione superficiale della 

 corrente, che ha luogo quando la variazione di essa è rapidissima, non deve es- 

 sere sensibile qui dove le quantità di elettricità messe in movimento sono ecce- 

 zionalmente piccole, escluso forse il primo istante nel quale arriva alle armature la 

 massima parte della carica; avendo dunque limitato il tratto di sospensione a circa 

 12 cm. la resistenza non doveva superare 1 ohm, e questa doveva rappresentare la 

 parte principale della resistenza totale, rispetto cui quella interna degli accumulatori 

 era trascurabile. 



Non sarebbe nemmeno facile definire la resistenza al contatto delle due sfere, 

 la quale è evidentemente variabile nella durata dell'urto; ma essendosi sempre pulite 

 accuratamente le superficie delle sfere, e conseguita coll'altezza di caduta una velo- 

 cità d'urto notevole, si può ammettere che per la massima parte del tempo la resi- 

 stenza non fosse grande, e che la resistenza complessiva del circuito non superasse 

 di molto 1 ohm. 



Si immaginino ora le connessioni disposte secondo uno schema possibilmente 

 semplice, per es. secondo i lati di un quadrato o la circonferenza di un circolo in 

 un piano orizzontale, prescindendo dal piccolo tratto verticale in cui il filo di so- 

 spensione della sfera mobile e quello di congiunzione colla sfera fissa si vengono a 

 trovare paralleli e vicinissimi. 



Del coefficiente di selfinduzione totale la parte dovuta alla pila ed al conden- 

 satore è assolutamente trascurabile. Quella dovuta ai fili di circuito può essere cal- 

 colata colla formola di Neumann 



dove ds ds' rappresentano due elementi qualunque del circuito siti a distanza r ed 

 angolo e. 



Questa formola calcolata pel caso di un semplice quadrato di cui il perimetro 

 sia l essendo p il raggio del filo dà 



Q = ff&i 



cos e 



