462 



LUIGI LOMBARDI 



stenza ch'era derivata sul primo, pel cui effetto la curva esponenziale si manterrebbe 

 per lungo tempo lontana dalla sua tangente. Se invece si riduce a zero la seconda 

 capacità non ha più luogo alcuna carica; onde, quando quella è piccolissima, è piccola 

 la quantità di elettricità che si mette in movimento e l'equilibrio è ben presto rag- 

 giunto. Se si varia poi la resistenza del shunt e le due capacità sono invariate, la 

 curva si avvicina tanto più presto alla tangente quanto la resistenza è più piccola ; 

 se questa difatti si annullasse, la prima capacità non avrebbe più alcun effetto e la 

 seconda si caricherebbe istantaneamente , per quanto la polarizzabilità della mica , 

 che è qui un elemento secondano, lo concederebbe. Se la resistenza diventasse infinita 

 non sarebbero più realizzate le condizioni qui poste, perchè si avrebbero due conden- 

 satori in cascata, e la capacità del sistema, diversa da quella che in tutti gli altri 

 casi si aveva, si caricherebbe, com'è naturale, istantaneamente: ma se quella resi- 

 stenza fosse solamente grandissima, la capacità effettiva sarebbe solo quella del 

 2° condensatore, a caricare la quale occorrerebbe un tempo lunghissimo. 



Questo si è detto solo per conchiudere che con una scelta conveniente degli 

 elementi del sistema si può sempre modificare a piacere l'andamento della curva, 

 rendendo la variazione massima di carica, ed il tempo necessario perchè la carica 

 sia completa, grandi quanto si vuole. È dunque sempre possibile con un sistema 

 di questa natura approssimare la rappresentazione dei fenomeni di polarizzabilità 

 susseguente, e la forma è sempre riversibile come pei dielettrici fu verificato. Ciò non 

 implica però che in fatto alcun che di simile si verifichi, anzi è assolutamente vero- 

 simile che il processo di polarizzazione dipenda da cause molto meno complicate. 



24. — Teoria dei dielettrici. 



La teoria più semplice e verosimile dei dielettrici si può ancora formulare 

 prendendo a base l' idea enunciata da Faraday, che il dielettrico consista in un 

 sistema di piccole masse conduttrici disseminate in un mezzo perfettamente isolante. 



Per una sfera conduttrice portata in un campo elettrostatico omogeneo è nota 

 la legge semplicissima con cui si distribuisce l'elettricità indotta in ogni punto della 

 superfìcie, variando la densità come il coseno dell'angolo che il raggio vettore corri- 

 spondente della sfera fa colla direzione del campo. Se il potenziale di questa elettricità 

 indotta si esprime per mezzo delle funzioni sferiche aventi per modulo quell'angolo, 

 che è la sua espressione più semplice, si vede subito la forza ad esso dovuta in un 

 punto qualunque esterno avere a quella in un punto interno la ragione dei cubi del 

 raggio e della distanza del punto esterno dal centro. Siccome in tutti i punti della 

 sfera conduttrice il potenziale è lo stesso, la forza ivi dovuta alla elettricità indotta 

 è eguale e opposta a quella del campo. Da ciò deriva che, se il dielettrico si considera 

 costituito da simili masse conduttrici di dimensioni molecolari disseminate a distanze 

 non immensamente piccole, si potrà nello spazio che una qualunque di quelle masse 

 occupa ammettere trascurabile rispetto la forza del campo tutte quelle dovute alle 

 masse indotte di elettricità, cioè si potrà ammettere ognuna di quelle masse pola- 

 rizzata nello stesso modo come se la sola forza del campo esistesse, intendendo per 



