LENTA POLARIZZABILITÀ DEI DIELETTRICI 



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polarizzazione lo svilupparsi di masse elettriche di segno opposto per induzione elet- 

 trostatica. 



La distribuzione di masse elettriche che è indotta così equivale per tutte 

 le azioni esterne ad una distribuzione uniforme di elettricità sulle faccie terminali 

 del dielettrico, contigue alle armature, come se una distribuzione uniforme di elet- 

 tricità positiva nella massa del dielettrico, prima della polarizzazione neutralizzata 

 da una eguale di elettricità negativa, all'atto di quella si fosse spostata di uno 

 spazio elementare nella direzione del campo : e questa è la forma discussa da Maxwell. 

 Questo spazio, e quindi la densità costante di quella distribuzione, è proporzionale 

 alla intensità del campo, cioè alla densità della distribuzione uniforme iniziale di 

 masse elettriche sulle armature. Se questa proporzionalità si riferisce alla densità 

 massima che la elettricità indotta aveva sulla sfera, perchè questa a sua volta è 

 proporzionale all'intensità del campo, si trova come coefficiente di proporzionalità 

 un numero m che è caratteristico di ogni sostanza, e rappresenta il rapporto della 

 porzione di volume occupato nel dielettrico dalle masse conduttrici al volume totale. 



Ora è chiaro che, quanto quella densità di distribuzione fittizia è più grande alla 

 superficie limite del dielettrico, tanto minore è diventato il potenziale delle armature 

 se la quantità di elettricità è rimasta invariata. Per conservare alle armature lo stesso 

 potenziale occorre dunque una quantità nuova di elettricità, e noi diciamo per defini- 

 zione la capacità del sistema essere cresciuta per effetto della polarizzazione del dielet- 

 trico; è questo coefficiente di accrescimento che misura l'effetto della presenza del 

 dielettrico, e che è perciò detto costante dielettrica del medesimo. E facile mostrare 



che esso ha per espressione 1 -\- , cioè è direttamente funzione della parte 



proporzionale di volume occupata da sostanza conduttrice. Pei dielettrici comuni, 

 dove la costante dielettrica è rappresentata da numeri di poche unità, noi dobbiamo 

 solo ammettere pochi decimi del volume occupati da materia conduttrice ; nei gas, 

 dove questa parte non può essere che piccolissima, possiamo ritenere la costante 

 dielettrica rappresentata da 1 -f- 3 m, cioè funzione lineare della densità come l'espe- 

 rienza ha in ogni caso dimostrato. Nell'acqua, per citare uno tra gli elettroliti, la 

 costante essendo elevatissima bisogna ammettere m notevole; ma si vede subito che 

 la costante dielettrica deve diminuire crescendo la temperatura; difatti le esperienze 

 recenti del sig. Heerwagen (1) hanno condotto alla forinola 



k = 80,878 — 0.362 (t — 17°). 



Così la discussione teorica permette di renderci conto dell'aumento di capacità 

 quando un dielettrico è presente. Ma essa non contraddice alle manifestazioni che 

 da noi si sono constatate di polarizzazione susseguente. 



Difatti in ciò che s'è detto non s'è altrimenti definita la conduttività delle 

 particelle del dielettrico se non ammettendo che il potenziale fosse lo stesso in con- 

 dizioni di regime nei singoli punti d' ogni particella isolata. La forma di queste 

 notoriamente non ha effetto, perchè tutto il ragionamento si può estendere al caso 



(1) Wiedem. Ann., 6, 1893 



