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LUIGI LOMBARDI 



Cosi presso una ordinaria macchina alternatrice sarebbe facile rilevare ed ana- 

 lizzare le curve della forza elettromotrice e della carica del condensatore, messo 

 direttamente in serie sui suoi poli, per dedurne direttamente la differenza di fase. 

 Per assoggettare invece a lente variazioni di polarizzazione un pezzo di dielettrico 

 basterebbe lasciarlo oscillare in un campo elettrostatico sensibilmente uniforme, e qui 

 si potrebbe studiare la variazione della legge di oscillazione per effetto del ritardo 

 di polarizzazione, che originerebbe, una coppia ritardatrice in ogni istante proporzio- 

 nale al seno della sua misura angolare. Si constaterebbe così se quel ritardo esiste, 

 perchè per scoprire la variazione di esso in funzione degli elementi che lo possono 

 modificare occorrerebbe prima determinare esattamente l'azione che questi hanno sulla 

 intensità della polarizzazione, cosa che non è ancora fatta. In modo analogo l'appa- 

 recchio recentemente costrutto dall'ing. Arno utilizza colla maggiore semplicità ed 

 eleganza il principio delle rotazioni elettrostatiche, e misura per mezzo della torsione 

 di una sospensione bifilare il momento che un campo elettrostatico continuamente 

 rotante esercita sopra il dielettrico. 



È facile definire come questo momento sia funzione di quel ritardo, nell'ipotesi 

 in cui ad esso sia esclusivamente dovuto. 



Difatti noi possiamo immaginarci la direzione del campo precedente in ogni 

 istante nella rotazione la direzione della polarizzazione per un angolo x. Siccome in 

 un campo uniforme, finche la distribuzione di elettricità indotta non origina forze 

 notevoli rispetto quella del campo, ogni elemento del dielettrico si polarizza nello 

 stesso modo, noi possiamo considerare questa polarizzazione come equivalente ad una 

 distribuzione di masse elettriche di segno opposto sulle opposte faccie dell'elemento 

 nella direzione della polarizzazione. La densità è quella che in un condensatore noi 

 abbiamo già considerato idealmente alle faccie di termine del dielettrico contigue alle 

 armature, e che ci è nota in funzione della costante dielettrica e della intensità del 

 campo. Ogni elemento avrà dunque un momento elettrostatico , definendo così il 

 prodotto delle masse di elettricità alle faccie opposte per la loro distanza ; il momento 

 sarà proporzionale al volume, e la somma di tutti i momenti elementari darà il mo- 

 mento totale. Nel campo rotante supposto uniforme la polarizzazione si produce 

 ancora in modo analogo, salvo che un ritardo esiste, cioè la direzione del campo e 

 quella del momento elettrostatico fanno un angolo fra di loro. Ma per definizione 

 del campo elettrostatico ogni massa elettrica in questo sarà sollecitata nella dire- 

 zione di esso da una forza ad essa proporzionale, e l'azione sull'elemento di dielettrico 

 sarà un momento di rotazione elementare, e l'azione totale un momento totale eguale 

 al momento elettrostatico moltiplicato per la intensità del campo e pel seno del- 

 l'angolo che noi abbiamo chiamato x. 



Compendiando in formole, se K è la intensità del campo , ognuna delle sfere 

 elementari conduttrici di cui noi immaginiamo costituito il dielettrico prende una 

 distribuzione superficiale di elettricità indotta la cui densità in un punto qualunque, 

 sul vettore che fa l'angolo cp colla direzione del campo, è 



K 



j — cos q> = cr tì cos cp. 

 Se una di queste sfere conduttrici di raggio Tt è contenuta in ogni volume elementare 



