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Orazio Lassarino 



[Memoria XII.J 



moto medio, perchè basta interpretare le quantità v, v, , v, , e, non come valori attuali, 

 ma come medi quadratici dei valori attuali, e considerare k come indipendente dal tempo, 

 per passare dal moto vero al moto medio. 



Dopo tale interpretazione, nelle equazioni (II') , (III') , (6') non figurano più che pa- 

 rametri indipendenti dal tempo e quindi " per lo stato di moto medio, V analogia del 

 campo idrodinamico col campo elettromagnetico stazionario sussiste indipenden- 

 temente dal tempo. „ 



In questa interpretazione dei simboli " le equazioni (II'), (III'), (6) si identificano, 

 a meno del seguo delle forze ponderomotrici, con le equazioni del campo elettro- 

 magnetico stazionario. „ 



Si può ancora osservare che, essendo rot v, = u, = o , l'espressione (25) del vettore 

 F e della forza idrodinamica agente sopra un corpo di dimensioni finite, si riduce a 



(25') F, -= — k„ j e, v . dv 



dove occorre interpretare e, e V; come i medi quadratici dei valori attuali rispettivi. 

 Inoltre dalle (30), risultando F 2 = P s = F 4 =: , si ha l'espressione 



(28'J F t = A jje, . e h . grad (^-) dz . dx t 



che dà alla forza idrodinamica l'apparenza esteriore di forza a distanza fra le masse 

 elettroidiche o magnetoidiche libere £ ; di , ch { . 



Le (25') e (28') sono le forinole che, facendo astrazione del segno, permettono il 

 calcolo di tutte le azioni a distanza dell'elettromagnetismo, sia che le masse libere dipen- 

 dano da elettrizzazione vera, da polarizzazioni elettriche o magnetiche intrinseche, o da 

 fenomeni d 1 induzione. 



E, infine, importante osservare che le (25') e (28') sono indipendenti dalla forma 

 dei corpi, quindi esse contengono, come casi particolari, tutti i risultati di C. A. Bjerknes 

 relativi alle azioni apparenti a distanza fra corpi sferici che effettuano moti vibratori in 

 un liquido perfetto. 



