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sion en était intégrale et immédiate au massif glacé, celui-ci 

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se fondrait à raison de =777^ ou 31 kilog. environ par heure ; 



de cette façon, la température ne s'élèverait pas dans la gla- 

 cière et resterait constamment égale à zéro pendant toute la 

 période fermée. Mais il n'en est pas ainsi , car la chaleur dé- 

 gagée par les parois est de telle nature qu'elle se trouve, 

 comme nous l'avons vu , presque absolument impuissante à 

 se transmettre à travers l'air saturé d'humidité , aussi bien 

 par rayonnement que par conductibilité. Son rôle se borne à 

 produire au sein de la masse gazeuse une série de mouve- 

 ments moléculaires, à la suite desquels l'air, échauffé d'abord 

 au contact du roc sur tout le pourtour, s'élève au sommet de 

 la voûte ; puis il se trouve entraîné dans le courant général 

 qui le porte, comme nous l'avons vu précédemment , soit au 

 dehors, soit plus ou moins haut, dans le couloir, suivant 

 l'élévation de la température extérieure, pour le ramener 

 ensuite , dans sa boucle descendante refroidie vers le centre 

 de la grotte. 



Il est difficile de se rendre un compte exact de la propor- 

 tion du calorique empruntée à la source intérieure qui rentre 

 dans la glacière après avoir ainsi circulé au dehors et ré- 

 chauffé les parois du couloir et du sol de la descente ; elle est 

 évidemment d'autant plus faible que le circuit a plus d'am- 

 plitude et entraîne avec lui un volume d'air plus considé- 

 rable. Tout ce que nous pouvons affirmer, c'est qu'elle est 

 nulle vers la fin de la période fermée et qu'elle est maxima 

 pendant les journées les plus chaudes de l'été, lorsque la 

 boucle du courant ascendant dépasse à peine l'ouverture de 

 la grotte. 



Pour fixer les idées, admettons qu'en moyenne pendant la 

 saison chaude, le tiers de la chaleur fournie par les parois 

 soit utilisé dans la glacière, il disparaîtra chaque jour environ 

 250 kilog. de glace. 



Cette manière d'envisager la transmission du calorique à 



