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r = 1. La pesanteur terrestre à la surface du globe sera ex- 



primée par — = — = 1. 



La masse solaire M = 324479. L'équilibre existera à la 



M 



surface terrestre lorsque Ton aura ^ = 1 , c'est-à-dire 



quand, par le rapprochement, le carré de la distance égalera 



, M= 324479 J5 , ^ - 



324479, et qu on aura ^g^g == 1 , d ou D === ^_ 



= 569 r , 63. 



Donc lorsque dans sa chute, la Terre sera arrivée à 569 r , 63 

 rayons terrestres du centre solaire ou à 569,63 — 108 = 461 r , 

 63 rayons terrestres de la surface du Soleil (1), les corps à la 

 surface terrestre du côté du Soleil ne pèseront plus sur la 

 Terre, et dès que ce point sera dépassé, l'attraction solaire 

 sera plus forte que la pesanteur terrestre et les eaux des 

 mers, qui se seront déjà élevées à une très grande hauteur, 

 s'écouleront sur le Soleil et abandonneront la Terre (voir 

 fig. 2). Il en serait de même de tous les corps qui ne seraient 

 pas fixés et maintenus énergiquement à la surface terrestre. 



Il est donc bien prouvé que même dans le cas de la chute 

 de la Terre du côté d'un astre attirant , les eaux ne peuvent 

 rester en arrière de son mouvement, mais tendent au con- 

 traire à se porter en avant et à y former une proéminence de 

 plus en plus élevée, jusqu'au point d'abandonner la Terre, si 

 la puissance attractive de l'astre attirant acquiert par la dimi- 

 nution de la distance une valeur supérieure à la pesanteur 

 terrestre. 



Nous allons examiner l'assertion que nous avons sou- 

 lignée (page 265) et dans laquelle l'action solaire est indi- 

 quée comme étant beaucoup plus faible que celle de la 

 Lune. 



Rappelons la loi de Newton ainsi conçue : L'attraction est 



(1) Le rayon solaire 



= 108 rayons terrestres, 



