montre que le redressement du tube a fait perdre la moitié 

 du volume de la dilatation. Le piston est donc descendu de 

 606554^ m 520 



— - = 3032771 m ,26 et se tient à cette hauteur au 



dessus du fond. 



Mais si nous comparons l'air renfermé dans le tube ver- 

 tical avec l'air extérieur, nous reconnaissons qu'il est dans 

 les mêmes conditions statiques que celui-ci; en effet, sa 

 tension à la base est de m ,760, comme l'ai)' de l'atmosphère 

 au niveau de la mer, la pression sur le fond du tube d'un 

 mètre carré de surface est de 10333 kilogr., comme la pres- 

 sion de l'air extérieur sur la même surface à ce niveau. Les 

 densités et les tensions de l'air du tube et de l'air extérieur 

 doivent être parfaitement égales, puisque dans les deux cas 

 les charges d'air sont les mêmes. La zone où la tension d'air 

 est de m ,001 mm est donc évidemment à la hauteur même du 

 piston et dans le même plan. Le piston ayant exactement 

 le même poids que la colonne d'air d'un mètre carré au des- 

 sus de ce plan, nous pouvons donc considérer que la hauteur 

 de la zone où la tension de l'air est d'un millimètre de mer- 

 cure, en admettant que la température est uniformément à 

 zéro degré, est située à une hauteur de 3 millions 032771 m au 

 dessus du niveau de la mer, ou à 3032 kilomètres environ, 

 en admettant la température à zéro degré. Mais cette hau- 

 teur doit être corrigée, parce que la température moyenne 

 de l'atmosphère est certainement très inférieure à zéro 

 degré. 



En admettant avec M. Pouillet que la température des 

 espaces est à — 142° au dessous de zéro de la glace fondante 

 et que les couches d'air en contact avec le sol soient à zéro. 

 Si la décroissance des températures est régulière et égale 



_i 142 



sur toute la hauteur, on aurait pour moyenne == 



— 71 degrés au dessous de zéro. Les lois de Gay-Lussac sur 

 la dilatation et la contraction des gaz pour une variation de 



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