1892.] 



OM GR A VIT ATI O NE N. 



15 



vinkel vil dette træffes af ætheratomer med mindre hastighed. 

 Antallet af disse ætheratomer med mindre hastighed vil afkænge 

 af det andet tilstedeværende legemes form og tæthed. De par- 

 tikler, der i en bestemt retning holdes tilbage og reflekteres, 

 vil i sin almindelighed være en funktion af dette legemes ud- 

 strækning l i denne retning og af tætheden q. 



Da legemet altid vil reflektere et bestemt antal af de æther- 

 atomer JVp der bevæger sig i retningen l og jo flere jo større 

 legemets udstrækning er, kan man sætte, når man med h be- 

 tegner en konstant: 



dN Y = — ho N t dl 

 Man ser her let, at ho svarer til, hvad vi foran har kaldt p: 



når qi er punktet m's tæthed. 

 Ved integration fåes: 



-KT -KT hol 



N l =N.e 



N betegner her det oprindelige antal partikler, der bevæger 

 sig i retningen 1, medens N t er antallet af de atomer, der går 

 igjennem et legeme med er udstrækning l i nævnte retning og 

 med en tæthed o i denne retning. Antallet af de reflekterte 

 partikler bliver altså: 



h, som vi passende kunde kalde ir ansmissionsJcoeffi denten 7 

 vil, som det senere vil vise sig, blive at antage som en meget 

 liden størrelse, eller hvad der er det samme, ætheratomerne skal 

 i overveiende grad tænkes at gjennemtrænge legemet, og kun et 

 fåtal skal være gjenstand for reflektion. Disse reflekterte atomer 

 får nu en mindre hastighed yU, hvor y er en ægte brøk. En- 

 kelte partikler vil muligens være gjenstand for flere reflektioner 

 i legemets indre med en deraf følgende yderligere formindsket 

 hastighed, men da vi allerede antog de reflekterte partiklers 

 antal for lidet, vil man for en første approximation kunne anse 



