16 



HANS J. KIÆR. 



[No. 12. 



de to og flere gange reflekterte partiklers antal for størrelser 

 af høiere orden, og om man ønskede, kunde man tage hensyn 

 hertil for hvert legeme ved en liden forandring af konstanten 

 y, idet yU kunde tænkes at repræsentere den midlere hastighed 

 af de i en bestemt retning reflekterte atomer. Man indser let, 

 at y på disse ovenfor nævnte størrelser af høiere orden nær vil 

 falde sammen med, hvad vi før har kaldt /.. 



Kalder vi vinkelen mellem punktets bevægelsesretning og 

 retningen til den sig i afstanden r befindende kugles centrum 

 for or, så kan vi opløse punktets bevægelse i to, nemlig langs 

 retningen til kuglens centrum og lodret samme: 



Kuglens parallaxe relativt til punktet være cp. For at tage 

 hensyn til dette andet legemes tilstedeværelse, må man fra det 

 forhen afledede integral, som vi nu anvender på hastigheden V u 

 trække de inden vinkelen 2<p formeget medregnede partikler 

 og istedenfor disse indføre virkningen af de reflekterte. Man 

 får altså at fratrække: 



Vi = V COS a 



V 2 = F sin a 



■ i"(l + x) 

 2 m + a 



cos v — COS (f 



cos v = 1 



+ Vi COS lp] 2 COS lp d (COS lp) 



