des, at det faste Legeme kan forekomme ved en Temperatur hoi- 

 ere end Fsellespunktet (se Fig. 1) selv ved sfedvanligt Tryk. Det 

 er nemlig meget sandsynligt, at Aarsagen til, at man ofte finder 

 Smeltepunktet og Stivningspunktet ved flere Metaller forskjel- 

 lige, netop forklares herved. Fprovrigt kan alene Forsog afgj0re 

 dette, og det er muligt, at endogsaa begge Linier Cb og Bf kunne 

 fortssettes et lidet Stykke paa hver sin Side af Punktet A under 

 sreregne Forholde. 



Betragter man et Legeme i en bestemt Agregaftilstand, saa 

 kan dets to Hovedligninger skrives : 



pv=RT + X C 1 ) 



dQ = cdT + dL + Apdv W 



hvor X kan betragtes som en Funktion af p og «j eller af v og T 

 og L eller den indre latente Varme betragtes som en Funk- 

 tion af v og T. R er en konstant Storrelse, c er den sande Var- 

 mekapacitet, A er det mekaniske Varmetekvivalent og Q den Var- 

 memaengde, der maa tilfores 1* af Legemet, hvis Volum er r, 

 Tryk p og absolute Temperatur er T. For en anden Agregattil- 

 stand har Legemet to andre Hovedligninger, der kunne seettes 

 under Formen : 



pu = ST+Y • C3) 



dQ~cdT + dl-{- Apdu ( 4) 

 hvor u betegner Volumen af 1* af Legemet, I den indre latente 

 Varme og S er en konstant Storrelse. Betegnes nu ved z den 

 indre latente Varme ved Overgangen fra den ene Agregaftilstand 

 til den anden, saa er som bekjendt : 



?=ACT%~pUv-u) • 



For nu at bestemme Ligningen for Overgangstilstanden bemser- 

 kes, at for denne erp, T og failles for de to Tilstande; fet* 



gelig bliver Ligningerne (1) og (3) gjasldende, idet p og T'blive 

 de samme i begge. Dernsest kan man finde en tredie Ligning 



