hvor y = I er Vsegten af 1 Kubikmeter ved 0° C. Ved at elimi- 

 nere K faaes R = — ; ifolge Ligning (17) er nu : mii=»^ en kon- 

 stant Storrelse; man ser altsaa, at Udtrykket — - er en konstant 

 Storrelse, hvilket allerede tidligere er fundet af Vogel, men liar 

 vaeret lidet paaagtet, da der ikke syntes at ligge nogen sseregen 

 Beiydning i dette Udtryk, og Loven betragtedes som empirisk. 



Ligningerne (18 a ) og (19 a ) vise tydelig, at Tilstandslignin- 

 gen gjaelder for det supponerede Tilfajlde, at a og EereKon- 

 stanter indenfor de i Praxis almindelig forekommende Tilfa3lde. 

 For at paavise Rigtigheden af Ligning (17) bar jeg i nedenstaa- 

 endeTabel III beregnet Elasticitetskoefficienten E. Man kan ikke 

 vente nogen synderlig stor Overensstemmelse mellern de bereg- 

 nede og observerede Vaerdier, dels fordi £ ikke er bestemt ved 

 at satnmentrykke Legemet jtevnt fra alle Sider, hvilket 

 naturligvis fordres af Tilstandsligningen, dels fordi Metallerne ikke 

 ere absolut rene, og man ser beds!, hvor stor en Indflydelse 

 en fremmed Bestanddel bar ved at sammenligne Elasticitetskoef- 

 ficienterne for Stangjern, Staal og Stobejern; i disse tre Stoffe 

 stiger Kulgehalten fra 0.2 — 1,0 — 2,0 Procent omtrent, medens 

 E er omtrent 20000*, 30000* og 10000* pr. 



Ved Hjaelp af Ligning (6) i Forbindelse med Ligning (16) fi tides : 



c_ c = ^ ATRi (20) 



pv + K 



E«er,til8tr«kkelign0ie: c,-c.^AtK* (*>•) 



N'i er Varmekapnciteten Cp bekjendt af Regnaults Forsog, og 



Denne Beregning er anfert i Tab. IV, og til Sammenligning 

 e '' anfert Edlnnds Beregning af ft ved Hjaslp af hans Forseg 

 °ver Metaltraades Udvidelse og Wertheims Bestemmeise af k 

 ' Hjielp af Lydens Hm tighed, men disse ere meget usikre og 



