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Weil nun hieraus 



y 



tga 



x p A 



ist, so folgt, dass dieser Punct in der neuen Coordinatenebene XZ gelegen ist. 



21. 



Für das Rotationsparaboloid ist in särnmtliclien Gleichungen p = p x zu 

 substituiren. Auch hier übergeht dann das in 17. festgestellte Coordinatensystem 

 in ein rechtwinkliges, dessen Coordinatenebene XZ durch die Axe parallel zu 

 den Lichtstrahlen fällt, weil 



ft."> B 



tg a = t g ß =— = tg % 



wird. Die Gleichung der horizontalen Projectionen der Intensitätslinien ist sodann 

 & (C 2 — M — B*) -f C 2 y* _ 2px \/ Ä* + m + (C 2 — 1) = . . (25) 



22. 



Für das hyperbolische Paraboloid gilt ein Aehnliches, waä beim Hyper- 

 boloid angeführt wurde. Die Entwicklung bleibt jener beim elliptischen Paraboloide 

 vollkommen gleich. Die bezüglichen Eelationen können aus den hier entwickelten 

 einfach erhalten werden, wenn man in letzteren einen der beiden Parameter 

 negativ annimmt. 



23. 



Um ein Beispiel durchzuführen, wollen wir die Intensitätslinien eines 

 Rotationsparaboloides, welches durch Umdrehung der Parabel PQR Fig. 4, um 

 die Axe 0" 0' entstanden ist, bei jener Strahlenrichtung, wo die Projectionen 

 L' S', L" S" derselben gegen die Projectionsaxe DD unter dem Winkel von 45 

 geneigt sind, bestimmen. 



Für diesen Fall haben wir 



p = p v A = - 1, B = 1, "& = 3sin 2 />, 

 daher die Gleichung der Cylinder: 



(f 2 + t + P' 2 ) (3 sin 2 n - 1) -f 2p (xy -f x - y) = 

 oder auf das neue Axensystem bezogen: 



X 2 (C-2 _ 2) + C 2 t/ 2 — 2px + p 2 (C 2 — 1) = 



oder 



I \: : I + 1 fei = ' 



