125 



Vi ville nu gaa over til at betragte Temperaturens Forandring 

 med Høiden. Tænker man sig en Luftpartikel af Spændingen p 01 

 Tætheden p og Temperaturen t meddelt en forsvindende liden 

 Hastighed opad, saa vil den vedblive at bevæge sig opad, men paa 

 samme Tid vil dens Tilstand forandres. Dersom den under sin 

 Bevægelse meddeles eller fratages Varme proportional dens Tem- 

 peratur, saa ville ifølge den mekaniske Varmetheori dens Spænding 

 p, dens Tæthed p og dens Temperatur t være bestemte ved Lig- 

 ningerne : 



P = Po 



pm p Q m 

 m — 1 m — l 



i>_Z_ = Po^ 



273 + t 273 -f- t ' 



Er Koefficienten m —= 1,41, saa vil den hverken have modtaget 

 eller tabt Varme udenfra. Er rø :> 1,41, saa vil den have afgivet 

 Varme; er m <z 1,41, vil den have modtaget Varme. Saalænge 

 m:> 1, vil dens Temperatur stadigt synke; er m<zl, vil den med- 

 deles saamegen Varme, at dens Temperatur stadigt stiger. 



Dersom denne Luftpartikels Temperatur under dens Bevægelse 

 opad aftager hurtigere end Temperaturen i de omgivende Luftlag, 

 saa er Luftens Ligevægtstilstancl stabil; thi da vil Luftpartikel en, 

 naar dens levende Kraft er forbrugt, sjuke ned igjen. Dersom 

 derimod dens Temperatur aftager langsommere end Omgivelsernes 

 Temperatur, saa er Luftens Ligevægtstilstand labil; thi da vilLuft- 

 partikelen altid være specifik lettere end de omgivende Luftlag og 

 derfor fortsætte sin Bevægelse opad med voxende Hastighed. 



Indføres Værdien af p i de sidste Ligninger i den foregaaende 

 Differentialligning, kommer man til Ligningen: 



Den her fremsatte Hypothese fordrer altsaa, at Temperaturen 

 aftager eller tiltager i en arithmetisk Række med Høiden. 



Forudsætter man, at ingen Varme berøves eller meddeles Luft- 

 partikelen under den opadgaaende Bevægelse,' saa er m =1,41, og 

 Luftpartikelens Temperatur vil da aftage om 0°,9936 for hver 100 



