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Längen darbieten würden. Nachstehende Zusammenstellung gibt 

 unter solchen Voraussetzungen für diesen Fall den berechneten 

 scheinbaren Radianten in halbmonatlichen Intervallen von der 

 zweiten Hälfte September bis zur zweiten des Dezember, so daß 

 man die innerhalb dreier Monate stattfindende Ortsveränderung 

 desselben für die Hypothese v = 2 beurteilen und mit den Er- 

 gebnissen der Beobachtungen leicht vergleichen kann. 



Berechnete Radiation: 



Scheinbarer Radiant: 



Epoche : « d 



September 23 32'0° . . . + 13-0° 



Oktober 8. .... . 36'8 . . . 14-6 



„ 23 40-7 . . . 15-8 



November 8 44*0 . . . 16'8 



„ 23 455 ... 17-2 



Dezember 8 45*0 . . . 17*1 



23. ..... . 41-9 . . . 16-2 



Da der Ausgangspunkt in der Ekliptik angenommen ist, 

 bleibt auch die Breite des Radiationspunktes hier überall Null. 

 Die Änderungen in d entsprechen also nur der bekannten Funktion 

 der Veränderungen der Länge. 



Letztere wächst mit der Sonnenlänge bis zum Wendepunkt 

 in der zweiten Hälfte November (bei /. ==0 + 163°) und nimmt 

 dann in gleicher Weise mit wachsender Sonnenlänge wieder ab. 

 So wird es erklärlich, daß für gewisse, beiderseits des Wende- 

 punktes gelegene begrenzte Intervalle, so z. B. durch Wochen 

 und Monate die Radiation fast stationär erscheinen kann und zwar 

 durch desto längere Zeit, je größer die heliocentrische Ge- 

 schwindigkeit ist. Für die parabolische Geschwindigkeit v = V 2~~ 

 würde die Verschiebung des Radianten bei gleichen Aenderungen 

 der Sonnenlänge wesentlich größer und die zeitliche Amplitude 

 anscheinenden Stillstandes viel kürzer ausfallen. 



Schließlich sei noch erwähnt, daß zu demselben kosmischen 

 Ausgangspunkt vielleicht auch die am 19. September 1862 in 

 England beobachtete große Feuerkugel gehört, für welche die 

 Ableitungen von Herschel und mir im Mittel den Radianten in 

 a = 30° d = + 12° geben würden. 



