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Als Einheit der Strahlung wollen wir nun diejenige bezeichnen, 

 die durch Absorption die Einheit der Stärke des Sättigungsstromes 

 bedingt, als Einheit der Ionisierungsstärke diejenige, welche durch 

 ein Gasvolurn 1 einen Sättigungsstrom 1 hervorruft. Dann ver- 

 einfacht sich unsere letzte Formel zu: 



■> = ! (.--'— ) -> 



Der zweite Ausdruck in der Klammer werde nun wieder 



nach Potenzen von h • c • a entwickelt. Es wird sodann: 



t v (, h • <J • a (h • <7 • a) 2 \ 



h = 2 • er • a ^1 ^— + . . . J 6) 



Wir entnehmen daraus das bemerkenswerte Gesetz: 



Solange h • <j • a im Verhältnis zu 1 klein ist, ist die 

 Ionisierungsstärke unabhängig von h, und wir haben ein homogenes 

 „Ionisationsfeld"; mit wachsendem h wird das Feld inhomogen, und 

 die Ionisationsstärke in höheren Gasschichten wird schwächer und 

 schwächer. Dieser Zustand tritt umso früher ein, je größer a 

 ist, d. h., je leichter die Strahlung absorbiert wird. 



Wenn wir einen Komplex von Strahlen verschiedener Durch- 

 dringungsfähigkeit haben, so werden sich die einzelnen Ionisations- 

 felder additiv übereinander lagern. 



Außer den senkrecht zur Schichtoberfläche austretenden 

 Strahlen existieren auch solche, die gegen die Oberflächennormale 

 geneigt sind. Beträgt der Winkel eines solchen Strahles S, a 



a 



mit der Normale cd, so wirkt er so, wie ein Strahl S, 



cos cp 



Die Erscheinungen werden also durch das Vorhandensein 

 schiefer Strahlen nicht wesentlich geändert. 



Das resultierende Feld ist in der Nähe des Ionisators, wo 

 die Einwirkung der leicht absorbierbaren a-Strahlen überwiegt,, 

 stark inhomogen, etwa bis in eine Entfernung von 5 cm. In 

 dem restlichen Teile des Kondensatorgefäßes ist der größte Teil 

 der Ionisation auf stark durchdringende Strahlung zurückzuführen r 

 das lonisationsfeld ist bei den uns interessierenden Apparat- 

 dimensionen homogen. Der Ubergang zwischen den beiden 

 Feldesformen wird, da Strahlen mittlerer Durchdringungskraft im 

 allgemeinen fehlen, ein ziemlich unvermittelter sein. Durch das- 

 Auftreten schiefer Strahlen wird er aber gemildert. 



Durch Diffusion der Ionen werden die Inhomogenitäten des 

 Feldes geschwächt, ohne daß sie vollständig verschwinden. 



3. Wenn wir nun zwischen den Elektroden unseres Konden- 

 sators eine elektrische Potentialdifferenz herstellen, so bildet sich 

 als eine Funktion des so hervorgerufenen elektrischen Feldes und 



