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Für die Absorption wollen wir als giltig das Gesetz annehmen, 

 daß sie der Dichte des Körpers proportional und für jede 

 bestimmte Komponente der Strahlung konstant sei. Es sei nun 

 die Intensität der von Volumeinheit des zu betrachtenden Körpers 

 produzierten Strahlung von einer bestimmten, homogenen Durch- 

 dringungskraft S, dieselbe werde, nachdem sie eine Schicht von 



g 



der Dicke b in dem Körper passiert, durch Absorption auf — 



e 



abgeschwächt. Die Dichte des Körpers sei g. Für den aus der 

 Oberfläche austretenden Anteil d S der Strahlung eines in der 

 Tiefe T lagernden Teilchens d V gilt sodann die Gleichung: 



T 



dS = S-e $ - dV. 



Ziehen wir nun zunächst nur denjenigen Teil der Strahlung 

 in Betracht, der die Masse senkrecht zur Oberfläche durchsetzt 

 und wählen wir dV. so, daß es eine parallel zur Oberfläche 

 orientierte Platte von der Dicke dT uud der Oberfläche 1 wird, 

 so erhält unsere Gleichung die Gestalt: 



T 



dS — Se 5 • d T. 



Durch Integration finden wir die gesamte aus der Ober- 

 flächeneinheit eines Körpers von der Dicke D senkrecht aus- 

 tretende Strahlung: 



D 



23. = S. o. (1— e ~b) 



Gilt das Dichtengesetz der Absorption, so wird $ = — 



a. 



wobei a die von der Natur des Körpers unabhängige Absorptions- 

 konstante für die betreffende Strahlungskomponente ist. Sie ist 

 ein echter Bruch, der sich um so mehr der 1 nähert, je stärker 

 die Absorption ist. Wenn ferner g die auf der Flächeneinheit 

 lagernde Substanzmasse bedeutet, so können wir schreiben: 



* = *ä ('--") 



Mit wachsender Schichtdicke strebt die Oberflächenstrahlung 

 g 



einem Grenzwerte S = — — zu, den sie um so schneller erreicht, 

 a.$. 



je stärker die betreffende Strahlung absorbiert wird. 



Wir entwickeln nun das zweite Glied der Klammer in 

 Gleichung 1) nach Potenzen von g a und erhalten: 



