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O. E. SCHIOTZ. 



[No 15. 



oben erwåhnten Weise von der einfallenden Bewegung abhången, 

 so muss dieses Integral das Geschwindigkeitspotential fur die 

 reflectirte Bewegung repråsentiren. Wir wollen es in der Folge 

 zur Bestimraung der reflectirten Bewegung in einigen einfachen 

 Fallen benutzen. 



1. Die einfallende Bewegung wird von einer ebenen Welle 

 gebildet. Das Geschwindigkeitspotential cp kann man dann bis 

 auf einen constanten Factor gleich setzten mit 



(Xt sin a — z. cos a\ 

 t ) 7 



wenn man sich die ?/-Aehse parallel mit der Wellenflåche denkt, 

 und wenn die Welle fur t — durch den Anfangspunct der 

 Coordinaten gent. Man setzt voraus, cp sei nur dann von 

 verschieden, wenn das Argument 



^ x\ sin a — z\ cos « > q 



v = '• 



Die Wellenflåche bildet den Winkel a mit der #«/-Ebene. 

 Man hat dann 



j \ • , / . x t sin «\ 



^)=^cos« e '"( r — ) 



dzj v 



das in Gleichung 3 eingesetzt 



(£ sin a +■ r\ 

 t—- ■ 



xp == ~ COS a I I db 



giebt, wo, wie fruher angegeben r 2 = (x — g) 2 -h (y — rj) 2 +M 

 Beziiglich der Integrationsgrenze ist zu bemerken, dass 



nur von verschieden ist, wenn t — ^ Sin - > 0, und 



dass die Exponentialfunction unter dem Integral als zu 

 betrachten ist fur alle Werthe der Coordinaten, fur welche 

 £ sin a +- r > vt. Die Integration ist demnach nur auf den Theil 



