1893.] UBER DIE HEELEXION LONGITUDINELLEK WELLEN. 



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dS = dsdn\ = ds 



V (SMS)' 



aber dS=rdkdv. 

 Demnach hat man 



■^=rdv «= dv 



was eingesetzt Folgendes ergiebt, indem f\ = X — vt, 



v' + 2 n 



i r cos a ds i r / _ 



7 ' W 



Aus 16 und 17 erhålt man dann schliesslick 



/ x sin a + 2 cos a\ 



tø 2/, *, - * * — -) - 1. 18. 



Wie man sieht, giebt i/> bis anf die Constante 1 das 

 jeschwindigkeitspotential fiir die reflectirte Bewegung. Eine 

 låhere Discussion der Resultate werden wir an das folgenden 

 3eispiel ankniipfen. 



2. Die einfallende Welle ist kugelformig und geht vom 

 ^nkte #o, 2/o, £o aus. Wir konnen dann das Geschwindigkeits- 

 otential bis auf einen constanten Factor so ansetzen: 



e 



o n 2 ■= (x — xif + (y — yif + (ø — £i) 2 . 



Flir die reflectirte Bewegung wird das Geschwindigkeits- 

 )tential 



r 2 = (aj — 1)8 + (y — ^) 2 + ^ 

 U n 2 = fø - £) 2 + (2/o — rjY + (*o — 



