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0. E. SCHIOTZ. 



[No. 15. 



Die Geschwindigkeit in dieser Bewegung hat also einen Compo- 

 neiiten auswårts gerichtet langs k m oder langs des reflec- 

 tirten Strahles nach dem Punkte (x, y, z), und einen Compo- 

 nenten, — (iW) 3 ~ -— , parallel der Z-Achse. Die Bewegung 



2 Zo 



geht demnach in der Reflectionsebene vor sich, aber nicht langs 

 des reflectirten Strahles. 



Wir haben in den oben betrachteten Beispielen ohne weiteres 

 die Constante vor die complexe Function cp, welche das Ge- 

 schwindigkeitspotential fur die einfallenden Bewegung reprå- 

 sentirt, gleich eins gesetzt. Um alle Falle zu umfassen, mussen 

 wir jedoch indessen die Constante complex gleich A — Bi an- 

 nehmen. Man erhalt also 



ip = (A — Bi) xp x +{A — Bi) ip 2 , 



wovon der reelle und imaginåre Theil, jeder fur sich, eine 

 Losung geben wird, die respective dem reellen und imaginaren 

 Theile des Geschwindigkeitspotentials cp entspricht. Wir wollen 

 uns im Folgenden an den reellen Theil halten. Das Resultat, 

 zu dem wir kommen, wird naturlich auch derjenigen Losung 

 geiten, welche dem imaginaren Theile von cp entspricht. Das 

 Geschwindigkeitspotential fur die einfallende Bewegung ist dann 

 zu setzen 



bei einer ebenen Welle: 



/ æ sin a — # cos eA , ^ . (. x sin a — zcosa 

 cp = A cos n[t J Bsm n[t 



bei einer kugelformigen Welle: 



cos 



c P =A * ^ + B 



Da xp2 in beiden Fallen reell ist, so wird das Geschwindig- 

 keitspotential flir die reflectirten Bewegungen respective 



/, xsma + zcosa\ , . /. #sina4-*coscA . 

 ip = Acosn[t J+UsinrøU j—a. 



