1893.] UBER DIE REELEXION LONGITUDENELLER WELLEN. 31 



dafiir gleich Null wird. Die Condensation in der Bewegung ist 

 jetzt gleich — ^ sie ist daher respective 



nB f. xsma — ^coscA n nB C08n y i 



-cos w- U und — 



Hieraus folgt, dass die Condensation in einem Punkte von Null 

 zu ihrem Maximumswerthe in dem Augenblick heranwåchst, wo 

 die Bewegung den Punkt erreicht, aber spåter continuirlich 

 variirt. Dasselbe ist mit der Geschwindigkeit der Fall, wenn 

 man eine ebene Welle hat und gleichfalls bei einer kugel- 

 formigen Welle in grosseren Entfernungen vom Ausgangspunkt. 

 Wenn A = 0, fortpflanzt sich demnach die einfallende Welle 

 gewissermassen explosionsmassig, indem plotzlich eine endliche 

 Verånderung in dem Bewegungszustande des Mediums in dem 

 Augenblick eintritt, wo der betrachtete Theil des Mediums von 

 der Welle erreicht wird. 



Ganz ånders verhålt es sich mit der Bewegung, fur welche 

 B=0 ist. Das Geschwindigkeitspotential ist dann respective 



, f. x sin a — z cos a\ , cos w ff — - 1 

 cp == A cos n [t — J und cp = A ^ ■■ 



weshalb die Condensation wird 



nA . f. xsixia — z cos cA , nA s * nn v f 

 — — sin n [t und — — - 



n 



Die Condensation veråndert sich also continuirlich von Null ab, 

 indem sich die Welle duren das Medium vorwårts fortpflanzt. 

 Dasselbe gilt von der Geschwindigkeit bei einer ebenen Welle 

 und gleichfalls bei einer kugelformigen Welle in grosseren Ent- 

 fernungen vom Ausgangspunkt. 



Wenn A = und sich die einfallende Welle, wie erwahnt, 

 gewissermassen explosionsmassig vorwårts verpflanzt, sehen wir 

 also, dass die rigide ebene Flåche keine Verånderung in der 

 årt und Weise, wie sich die Welle fortpflanzt, erzeugt; die 



