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0. E. SCHIOTZ. 



[No. 15. 



reflectirte Bewegung ist gleich von Anfang an ohne weiteres ais 

 eine unmittelbare Fortsetzung der einfallenden Welle zu be- 

 trachten. Ist dagegen B = und die einfallende Welle kugel- 

 formig, so tritt bei der Reflexion eine merkbare Verånderung 

 in der Verpflanzungsweise der Welle ein. ip2 ist dann nåmlich 

 eine reelle Function, die fur vt = Xm, das heisst, fur die Punkte 

 des Mediums, welche sich geråde an der Oberflåche der reflec- 



tirten Welle befinden, giebt d -^p = A v ^ ^ o) . Die reflectirte 



elt k m Zq 



Bewegung pflanzt sich folglich in einer åhnlichen Weise fort 

 wie die einfallende im vorigen Falle; langs der Aussenseite der 



Welle tritt dann plotzlich eine Condensation, — — * \ , im 



V A m %q 



Medium ein, je nachdem die Bewegung fortschreitet. Diese 

 Condensation ist jedoch, wie man sieht, umgekehrt proportional 

 mit dem Quadrat der Entfernung l m der Wellenfront von dem 

 Spiegelbilde des Ausgangspunktes. Sie wird daher immer 

 weniger und weniger hervortretend, je nachdem sich die Welle 

 von der reflectirenden Flache entfernt. 



Denkt man sich mit Ruygens, dass die reflectirte Bewegung 

 durch Interferenz der Elementarwellen erzeugt werde, welche 

 von den verschiedenen Elementen der Grenzflache ausgehen, je 

 nachdem sie von der einfallenden Welle getroffen werden, so 

 wird man aus dem Vorhergehenden dahin geleitet, als Geschwin- 

 digkeitspotential HdS fur die Elementarwellen anzunehmen 

 bei ebenen Wellen 



/ / | sin a — z t cos a + r \\ 



H,S= (A -Bi) d ^j- K ( ' A 



v J 2rtdz\ \ r J 



bei kugelformigen Wellen 



"ZrcdZi V nr J 



}Zl = o 



wo die Buchstaben dieselbe Bedeutung haben, wie fruher an 

 gegeben wurde. 



