1893.] UBER DIE REELEXION LONGITUDINELLER WELLEN. 



33 



Betrachtet man zuerst die Bewegungen, fur welche B = ? 

 so soll also, wenn diese Annahme richtig ist, die Geschwindig- 

 keit in der reflectirten Bewegung nach einer oder der ånderen 

 Bichtung z. B. langs der X-Achse dem folgenden Integral gleich 

 sein, wenn die einfallende Welle eben ist, 



f sina-t-r=«f / / g sin a — 2iC0Sa + A\ 



2,-0 



Nun ist nach dem, was wir friiher gezeigt haben, 



I sin a +- r = vt f sin a+ r = vt | sin a r=vt gsm a-t- r=vt 



J J dx dxJ J J dx dxJ J dx 1 



indem 



2fc dz* \ r 



1 * t — o 



2tt v r 



£ sin a -f- r == vt. 



Die Geschwindigkeit in der durch die Interferenz dies er 

 'lementarwellen erzeugte Bewegung ist folglich gleich der Ge- 

 chwindigkeit in der reflectirten Bewegung; dasselbe gilt auch, 

 vie man leicht einsieht, von der Condensation. Man kann daher 

 u diesem Falle die reflectirte Welle onne weiteres als durch 

 nterferenz der Huy gen 'senen Elementarwellen betrachten, der en 

 reschwindigkeitspotential HdS ist 



HdS = 



dSnC0Sa Smn V 



2tt v 



| sin a + ? 



= A 



dS n cos a G0Sn V 



2?t v 



Vid.-Selsk. Forn. 1893. No. 15. 



| sin a + r — \ l 



32. 



