34 



O. E. SCHIOTZ. 



[No. 15. 



wo l die Wellenlånge bedeutet oder l = . Die Bewegung in 



diesen Elementarwellen ist demnach um eine Viertel Wellen- 

 långe zuriick im Verhåltniss zu der einfallenden Bewegung. 



Ist jedoch die einfallende Welle kugelfbrmig, so ist die 

 von den Elementarwellen hervorgebrachte Condensation gleich 



r -i-r = vt r -hr = vt r -t-r — vt 



v 2 J J dt v 2 dt J J 1 v 2 J dt 



r r = vt 



L d l P_ ._|_ 1 A f Jo ds 



v 2 dt v 2n; J r z r yj^J^^J 



„ JL *}k + A 4 *° vt i® 2 12 — ^ 2 + 2*bfø> -f e)] 



v 2 åt- v \{v 2 t 2 — l m 2 )(v 2 t 2 — k m 2 + 4^) + 4:V 2 t 2 z 2 ]l 



indem 



A ,( ^- ^))_ j 



2/r r n 3 ** 



fur ro -f- r = 



In diesem Falle wird also ein Unterschied vorhanden sein 

 zwischen der duren die Interferenz der Elementarwellen erzeugte 

 Condensation und der Condensation in der reflectirten Welle; 

 aber dieser Unterschied nimmt mit der Zeit rasen ab, indem 

 er in Punkten, fur die l m nicht zu gross ist, sich docli bald 

 umgekehrt proportional wie die dritte Potenz von vt verhalteu 

 wird. Ein Unterschied derselben Ordnung wird auch zwischen 

 den Geschwindigkeiten in diesen beiden Bewegungen vorkommeu. 

 Fur die Geschwindigkeit parallel mit der X-Achse hat man 

 somit 



