1893.] UBER DIE REELEXION LONGITTJDINELLER WELLEN. 



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r + r — vt r + r = vt 



r -t-r = vt 



_dxp A r z x — g ds 



~~ dx + 2y : t J r^r r y ^y^^tij' 



Bei einer kugelformigen Welle ist daher die Bewegung, 

 welche die Elementarwellen durch ihre Interferenz hervorbringen, 

 streng genommen nicht identisch mit der reflectirten Bewegung, 

 aber der Unterschied zwischen beiden Bewegungen nimmt rasch 

 mit der Zeit ab, so dass man einige Zeit, nachdem die reflectirte 

 Bewegung einen Punkt erreicht hat, ohne merkbaren Fehler die 

 beiden Bewegungen sich in diesem Punkte gegenseitig vertreten 

 assen kann. Je grosser die Fortpflanzungsgeschwindigkeit v in 

 'er Bewegung ist, desto fruher tritt der Zeitpunkt ein, dass die 

 eflectirte Bewegung als durch die Elementarwellen hervor- 

 ebracht angesehen werden kann. Das Geschwindigkeitspotential 

 iir diese Wellen kann in diesem Falle in die Form gebracht 

 erden: 



'lit r f r 2 v 2 r 



io a der Einfallswinkel zu dem betrachteten Element dS oder 



os a = — und tq — ) = - r ist. Die durch die Reflexion her- 

 r Q \v ) v 



orgebrachte Verspåtung in der Phase ist hier nicht constant. 

 'er Gangunterschied, welcher immer geringer ist als ein Viertel 

 ner Wellenlånge, nahert sich diesem Werthe, je nachdem man 

 A auf der Grenzebene immer mehr von dem Ausgangspunkt 

 sr Welle entfernt. 



Hat man nun eine Bewegung, welche allein von B abhångt, 

 wird bei einer ebenen Welle die durch die Interferenz der 

 ementarwellen hervorgebrachte Condensation 



