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O. E. SCHIOTZ. 



[No. 15. 



£ sin a -i- r = vt 



v 2 i i dt v 2 dt 



+ 



}_B_ C d_ ( sin ^y- , -) \dS 



v 2 2?t J dz\ V r / «tø 



a, =0 



— I d\p Bn 



~ v 2 dt + v 2 ' 



In diesem Falle liegt also ein constanter, von der Zeit un- 

 abhångiger endlicher Unterschied vor zwischen der von den 

 Elementarwellen hervorgebrachten und der in der reflectirten 

 Bewegung wirklich auftretenden Condensation. Fur die Ge- 

 schwindigkeit findet man gleichfalls einen von dem Einfalls- 

 winkel abhångigen, endlichen Unterschied, welcher sich im Laufe 

 der Zeit einer constanten Grenze nåhert. Fur die Geschwindig- 

 keitscomponenten nach den drei Achsen geben nåmlich die Ele- 

 mentarwellen durch ihre Interferenz 



| sin a +■ t == vt 



» v dx dx v sm«[ y q2 Z 2 S [ U 2 a \ 



_dxp Bn (g 2 + # 2 )sina 



~ dx V q 2 _|_ Z 2 gi n 2 a + gr COS O V ^ + Z 2 Sm 2 ~« ' 



£ sin a-i-r = vt f sin a + r = vt 



CfdH lcy dxb rCdH ja dip . Bn z cos a 



I -^-dS» und -j-dS = -^—\ —========, 



J J dy dy JJ dz dz v |/ ^ -f- « 2 sm J a 



wo q = vt — x sin «. 



Bei diesen ebenen Wellen, wo, wie wir gesehen, eine ab- 

 rupte Verånderung in dem Be wegungsz ustand des Mediums langs 

 der ganzen Wellenfront vor sich geht, kann man also die 

 reflectirte Bewegung mit den Elementarwellen nicht erstatten. 

 Es ist ein endlicher Unterschied zwischen den von den beiden 

 Bewegungen im Medium hervorgebrachten Bewegungszustånden, 

 welcher bezuglich der Geschwindigkeit mit der Zeit sich zu 



