1893.] UBER DIE REFLEXION LONG1TUD1NELLER WE^LEN. 



37 



einem Componenten einer constanten Grosse parallel der Schneide- 

 linie zwischen der Einfalls- und der reflectirenden Ebene nåhern 

 wird. 



Ist dagegen die einfallende Welle kugelfdrmig, so hat man 

 fiir die durch die Elementarwellen hervorgebrachte Condensation 



Es ist also auch in diesem Falle ein Unterschied von der 

 reflectirten Bewegung; aber dieser Unterschied nimmt mit der 

 Zeit ab und nåhert sich fiir nicht zu grosse Werthe von l m bald 

 dem umgekehrt proportionalen Werthe von dem Quadrat von 

 vt, Einen Unterschied åhnlicher Grosse wird man gleichfalls 

 zwischen den Geschwindigkeiten in diesen beiden Bewegungen 

 finden. Die Ubereinstimmung zwischen der reflectirten Bewegung 

 und der durch die In ter f er en z der Huygeri schen Elementarwellen 

 hervorgebrachten Bewegung ist demnach hier nicht so gross wie 

 fiir eine kugelformige Bewegung, fiir welche B = 0. Aber die 

 Ubereinstimmung nimmt im Laufe der Zeit zu, so dass nach 

 Verlauf von geniigend langer Zeit der Unterschied zwischen 

 ihnen ausser Betracht gesetzt werden kann. Der durch die 

 Reflexion entstandene Gangunterschied ist fiir die Elementar- 

 wellen in diestm Falle derselbe wie der, den wir fiir die Ele- 

 nentarwellen gefunden haben, wenn B = 0. Das Geschwindig- 

 æitspotential kann nåmlich in dieser Form dargestellt werden: 



r +• r — vt 



Bn 



v 



V(v 2 P — IJ) (v* P — IJ + 4* s) + 4v 2 / 2 V ' 



i/ 



sin n [t 



rg + r—g 



HdS =B^ 



dS COS a 



v 



2jv r 



r 



(Gedruckt am 28. Sept. 1893.) 



