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(Fig. 4) zwei parallele Nebenspalten ß und -f herlaufen lässt 

 und die Druckkraft für die Massen a und b nach diesen Seiten 



Figur 4. 



verlegt, so erkennt man, dass die Hauptspalte a sich bedeutend 

 öffnet, dass wenn die Nebenspalten [3 und ~{ fest verschlossen sind 

 und den heissflüssigen Massen einen Ausgang nicht gestatten, 

 diese entweder bei a in die Höhe steigen müssen, oder aber die 

 festen Massen a und b werden dem Unterdrncke bei a nachgeben, 

 d. h. sie werden um so viel in die Höhe gehen (gehoben werden) 

 als erforderlich ist, um das Gleichgewicht wieder herzustellen. 



Aus allem diesen ergiebt sich, dass diese mechanischen Ver- 

 hältnisse sich bis ins Unendliche ausspinnen lassen. Wir zogen 

 bei der Betrachtung derselben der bequemern Behandlung wegen 

 nur ein Minimum von Spalten ins Spiel und gaben den thätig 

 werdenden Massen ganz ebene mathematische Begrenzungen. Es 

 liegt aber auf der Hand, dass sich die Natur darauf nicht be- 

 schränkte, dass in der Anzahl und der Bedeutenheit der Spalten, 

 in deren Geneigtheit gegen den Horizont und in der Unebenheit 

 und Ungleichförmigkeit der Spaltenwandungen die verschieden- 

 artigsten Abweichungen sich denken lassen. Man erkennt aber 

 auch, dass man bei der damit möglich gewordenen Beweglichkeit 

 der zerborstenen Erdkruste in dem Gewichte der sich senkenden 

 Massen für das Hervordrängen der ursprünglich heissflüssigen 

 Massen (der massigen Gesteine) und für die vorkommende ein- 

 seitige Aufrichtung der geschichteten Gesteine eine den Erschei- 

 nungen völlig entsprechende, proportionale Kraft besitzt. Während 

 die Erhebungstheorie ohne nachgewiesene Kraft zu verwerfen ist, 

 erscheint dagegen die von uns befürwortete Senkungstheorie der 



