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ungewöhnlicher Weise trefflich gebildeter. Untersuchen wir 

 aber in gleicher Weise die Kanten, welche die Prismenflächen 

 mit der Basis bilden, so finden wir eine bemerkenswerthe Ab- 

 weichung von der gesetzmässigen Gestalt, indem die gegen- 

 überliegenden Prismenflächen gegen die genannten Kanten hin 

 etwas convergiren. Statt des Winkels 90° wurde gemessen : 

 P:M l -90° 8['; P : M 1 = 90° 29'; P: M 3 = 90° 20'; P: 

 M A == 90° 8'; P'.IP = 90° 3'; P:3P - 90° 0'. Die 

 Störung der Flächen M in ihrem obersten Theile verräth sich 

 nicht in ihrem physikalischen Ansehen, welches vielmehr gleich 

 dem der übrigen Flächen tadellos ist. Die Wölbungen der 

 Prismenflächen bringen es mit sich, dass ihre Kanten im oberen 

 Theile des Krystalls etwas grösser als 120° sind. Ich fand 

 M x :M< = 120° 3'; M 2 : M 3 - 120° 0'; M 3 : M 4 - 120° 

 0,5'; M A :M b = 120° 6'; M'° : M" = 120° 3'; M s : M 1 = 



120° r. 



Diese Störung in der Lage der Prismenflächen gegen die 

 Basis hin, ist keine isolirte Erscheinung bei dem untersuchten 

 Krystall. An einem zweiten von mir mitgebrachten Krystalle 

 betrugen die 6 Kanten zwischen Prisma und Basis = 90° 

 8j'; 90° 4'; 90 ' 7j'; 90° 11'; 90° 6f; 90° 3'; die Vertikal- 

 kanten, wenn nicht in unmittelbarer Nähe der Basis gemessen, 

 ergaben sämmtlich 120° 0'. 



7) Dem Turmalin (s. Fig. 9 bis 12) hat bereits G. Rose 

 eine vortreffliche Beschreibung gewidmet (s. Krantz , Elba, 

 Karstens und v. Dechen's Arch. Bd. XV), worin die merkwür- 

 dige Buntfarbigkeit dieses Vorkommens eingehend erörtert wird. 



Den ihm vor mehr als 30 Jahren bekannten Flächen: 



Hauptrhomboeder (a:fl:coo:c), B 



Erstes stumpfes Rhomboeder (a : a : od a : \c), — \B 



erstes spitzes Rhomboeder (a : a : coa: 2 c), — 2B 



hemiedrisches Prisma (g) (a : a : co a : co c), co R 



zweites hexagonales Prisma (a) (a : \ a : a : co c), co P2 



Basis (c) {co a : co a : co a : c), o B 



sind noch folgende hinzuzufügen : 



Zeits.d.D.geol.Ges XXII. 3. 43 



