supposant la lentille infiniment mince) en ressort, 

 après l'avoir traversée et y avoir subi une double 

 réfraction (l'une à sa surface antérieure , l'autre à 

 la postérieure), dans la même direction que la pri- 

 mitive. C'est ce rayon que l'on appelle pour cela le 

 rayon principal de chaque faisceau ou cône lumi- 

 neux, ou bien le rayon directeur, parceque sa di- 

 rection indique la situation et l 'écarteraient ou la 

 divergence des difïérens cônes ou faisceaux lumi- 

 neux, formés par le ralliement en des points uni- 

 ques des rayons émanés des divers points de l'objet. 



Il est clair de même, que plus la lentille augmen- 

 tera en épaisseur , ou plus la route du rayon in- 

 fracté à travers le verre deviendra longue, moins 

 aussi cette coïncidence du rayon principal, de nou- 

 veau réfracté en ressortant à l'air, avec la prolon- 

 gation du primitif sera strictement exacte : sa di- 

 rection sera, rigoureusement parlant, seulement pa- 

 rallèle à la primitive, et ne coïncidera strictement, 

 qu'en supposant, à priori, l'épaisseur de la lentille 

 nulle, ce qui n'est qu'imaginaire, puisque cela ne 

 saurait exister dans la nature , et n'est admis seu- 

 lement que pour faciliter le calcul. Le fait est donc, 

 que le rayon principal sort de la lentille parallèle 

 seulement au primitif, s'en trouvant écarté à une 

 distance ordinairement infiniment petite du côté 

 extérieur des angles verticaux formés par la pro- 

 longation des directions primitives de tous ces ray- 

 ons principaux à travers le centre du verre. On 

 conçoit aussi aisément que , pour le cas d'une len- 



