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verre consiste en ce qu'il rend les rayons qui, éma- 

 nés du même point de l'objet, ont traversé l'obje- 

 ctif, moins convergens, et, par là, en reculant leur 

 intersection, les fait produire l'image du point de 

 leur départ à une distance plus considérable de 

 l'objectif, et pour cela plus grande. C'est pourquoi 



dioptrîques fondamentales (§ 29) il fallait pour une surface con- 

 cave en dehors prendre chaque fois le rajon (R) négatif. Donc 

 une lentille concave (ou à Lords épais) est dispersive } c* à d. 

 elle rend les rayons qui la traversent moins convergens : augmente 

 donc la divergence des divergens; fait diverger les parallèles ; et 

 rend les convergens moins convergens , ou parallèles , ou même 

 divergens, selon sa puissance et la dislance du point vers lequel 

 les rayons convergent. Il s'en suit, qu'une telle lentille ne saurait 

 avoir de fojer effectif que pour des rayons convergens à un 

 degré suffisant. Donc son foyer principal, ou son foyer pour les 

 ra/ons parallèles, sera toujours seulement imaginaire ou virtuel, 

 et se trouvera du même côté que l'objet lumineux. C'est à dire, 

 les rayons parallèles > en traversant la lentille concave , seront 

 rendus divergens de sorle, qu'en les prolongeant en arrière, ils 

 formeraient une intersection (qui cependant n'existe pas , les 

 rayons ne rebroussant pas chemin , et n'est donc qu'imaginaire) 

 dont la distance au verre, tout comme celle du foyer principal 

 effectif d'une lentille convexe , dépendra du rayon de ses cour- 

 bures (ici concaves (au moins l'une): rayons négatifs) et du pou- 

 voir réfringent de sa masse. En un mot, ici il y a changement 

 de pôles ou de points tropiquaux. C'est à dire on devra prendre 

 îe point focal au-delà de la lentille pour zéro des préfocales, ét 

 le point focal en-deçà pour point de départ des rétrofocales , et 

 alors le mécanisme restera le même que celui d'une lentille con- 

 vexe (§§ 37—39). Je dirai donc qu'une lentille concave diffère 



