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Cette fois encore, le moucement du fluide dans I'espace exterieur, 

 qui d'apies l'hypoth6se depend d'uo potentiel, peat etre considere 

 comme une somme de deux moucements : 



Le premier est determine par les mouvements de translation etles 

 variations des spheres, considered comme des corps impermeables, 

 par consequent par les vitesses ordinaires 



HT' 5T' 5T' 5T- 



L'autre sera le mouvement cTun courant qui passe d tracers les 

 corps, - ces derniers considered comme immobiles et invariables -, 

 et qui pent meme changer sa densite pendant quHl traverse les surfa- 

 ces des spheres. II corresponds aux vitesses de passage et aux 

 vitesses de radiation 



V a' f - b' g - C f - d', - f. 



Les mouvements dans V inter ieur des spheres ne peuvetit etre ex- 

 primes par des potentieis. Ainsi nous ne les traitons que dans quel- 

 ques cas particuliers et plus simples, que nous allons exposerici. 



17. Cas particulier de mouvements aux deux odtes 

 d'une enveloppe spherique, permeable. — Admettons qu'U 

 n'y ait qu'une seule sphere. L'interieur de cette sphere crease, 

 qui doit §tre immobile et invariable, est rempli d'un fluide don* 

 la densite variera avec le temps: par exemple, la temperature 

 va changer d'une maniere egale partout en dedans. L'epaisseur 

 de l'enveloppe permeable, qui separe les deux parties du meme 

 fluide, est supposee d'etre extremement mince. Dans I'espace 

 exterieur enfin, la densite du fluide doit etre constante: la tem- 

 perature en dehors est egale a zero. 



Cela pose, par l'enveloppe poreuse il passe alors un courant 

 radial; et on determines facilement les mouvements dans les 

 deux espaces. On reconnaltra, sans difficult, que le mouvement 

 en dedans devient une dilatation ou une compression uniform* 



Un cas plus difficile serait celui d'une diffusion, en sens ra- 

 dial, entve deux fluides diffSreuts. 



18. Autre cas particulier. - Comme auparavant on 

 n'a qu'une seule sphere. Cette sphere, immobile et invariable, 



