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En remettant dans Tequation precedente la valeur de T, et en 

 ayant egard aux Equations (10), (11) et (12), on trouvera enfin: 

 p _ P „ _ . (*9S , d 9 i 2 , d 9l «\ _ d_9, 

 q ~ q ^~ * Vdx 2 ^ dy 2 ^ dz 2 / dt ' 



TT = _ i ? I a ' _ l^J-h' — d<Pl c' 

 dx dy dz ' 



<p t et ses d6riv6es 6tant continues et finies dans tout l'espace 

 occupe" parle fluide et convergeant, a l'infini, vers ze>o, il s'ensuivra 

 qu'il sera toujours possible de choisir la valeur limite de maniere 

 a ce que la pression p peut etre partout positive. 



22. Des equations obtenues on tirera encore une autre con- 

 sequence, que voici : 



Lorsqu'il _agit dans Finterieur du fluide des forces accelera- 

 trices qui ne dependent que du temps, la pression peut etre 

 egalee, au moment t, k celle dans un fluide qui dans ses parties 

 infiniment eloignees doit rester en repos; dans le cas dernier, 

 les molecules du fluide doivent encore etre soumises k des forces 

 aceeleratrices dont les composantes sont les d^riveds, suivant les 

 coordonnees, d'une seule fonction : cette fonction, diffexente de 

 W, est la fonction U, que nous venons de d6finir ci-dessus; les 

 mouvements des spheres doivent ensuite etre modifies, de sorte 

 qu'au lieu des vitesses anciennes ~, ~ g etc. on aura 



De ces quantity et de la vitesse limite depend aussi, comme 

 on verra facilement, la fonction U. Cette fonction, qui multiplied 

 par q peut etre considered comme une pression partielle avec des 

 valeurs aussi bien negatives que positives, satisfait evidemment 

 a liquation A a = o. Elle reste, de plus, continue et finie avec 

 ses de>iv6es dans tout Tespace occupe par le fluide, et converge, 

 a l'infini, vers ze>o. La force qu'elle dSfinie aura ainsi dans plu- 

 sieurs rapports des analogies aves les forces ordinaires. 



D'ailleurs, ayant sous une autre forme 



