f designant ici une fonction arbitraire. Quand cette fonction 

 reduit a une constante, on aura plus simnlement : 



e'est-a-dire, dans le cas ordinaire, la masse doit alors rester homo- 

 gene sous les variations de la sphere; dans le cas ideal, corre- 

 spondant a des mouvements infinis dans le centre, la densite doit 

 vaner en raison inverse de la distance centrale. En general, 

 les spheres creuses nominees conserveront leurs masses. 



1'espace. — Designons maintenant par le potentiel total, et 



(53) . . $i = ?q>> g + v $igh + < m + v $igh . ( + X i n> 

 On aura alors : 



(53 e ) $i = <pi, 



pour les points appartenant au fluide, c'est-a-dire pour tous les 

 points exte>ieurs. 



En decomposant comme nous venons de le faire au n° 61, 

 et en observant aussi les equations du numero qui precede, on 

 obtiendra pour un point quelconque a l'interieur de la sphere S m : 

 (53;) .... (pi — $i m _|_ $ igh , u _|_ ^ 



On en voit que les vitesses inteneures que determineronfc 

 les derives suivant le rayon vecteur et suivant les coordonnees- 

 x, y, z, doivent etre exprim£es, approximativement, par 



Les premieres expressions correspondent 



