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situes dans l'interieur de la sphere S P et, par consequent, en dehors 

 de S b doivent coincider. On aura alors, puisque (51 e ) 

 *W.i(r.) = 9W,('.X 



la relation suivante: 



^ gh ,, (r(p>, Wp , @ p ) = ^ gbj .., (r<P\ o P , e P ); 

 ce qu'on voit imniediatement a l'aide de l'equation (20). 



On trouvera ainsi, en determinant la vitesse partielle au 

 point Mp; 



U> ghj ... (Mp) = ~ rV) ^ ghj ..> (rW, »p, P ), 



(54) . . Vi gh ,, (Mp) = ^ . ^ ^ (r(p) , Wp , p ), 



Wighj - ,(Mp) = rip)^- are p ^ J (r ' p1 ' "p' e »>- 



U designe ici la composante radiale, V la composante rneridienne, 

 etWla composante parallele, c'estadire celle suivanfc la tangente 

 au petit cercle parallele a l'equateur; le centre p est le p61e du 

 systeme polaire au rnoyen duquel nous avons exprime la vitesse. 

 Ayant ensuite egard a l'equation (510, on obtiendra enfin: 

 U> ghj .. Ip (Mp) = — U' ghj ., (Mp), 



(55) .... Vi ghj .. Ip (Mp) = — Vi ghj .,(Mp), 



WW.. P (Mp) = -Wi gh ,,(Mp). 



Done, on peut s'imaginer que le dernier mouvement partiel, 

 de l'ordre n+2, dans l'interieur de la sphere S p , se produit a 

 cause d'une reaction opposee par la sphere au mouvement pre- 

 cedent de Pordre n + 1 ; et qu'il se repand ensuite, instantane- 

 ment, dans l'espace infini en dehors, en se modifiant, du reste, 

 apr&s le passage, comme nous allons le montrer tout-de-suite. 



86. Comparons maintenant le mouvement partiel de l'ordre 

 n + 2, dans un point quelconque M situ6 en dehors de la sphere 

 S p , avec ceux de Pordre precedent a l'interieur de cette meme 

 sphere. 



En vertu de l'equation (23), on trouve, apres avoir integre 

 par partie, et en ecrivant pour plus de simplicity (r'p)) et (p) au 

 lieu de (r0>>, Wpi e p ) et (p, o p ,e p ): 



