- ^ U' ghj ,.,(Mp), ^Vi gbM (Mp), ^W" w ...,(Mp), 

 laquelle coincide, comme on voit, avec (59,). 



91. Comparons enfin le mouvement partiel de l'ordre n + 1 

 en un point exte>ieur M avec les mouvements du meme ordre 

 entre 1 et Ml, a rinterieur de la sphere S,. 



La vitesse partielle de cet ordre en M, determinee par les 

 composantes : 



(62) .... Ui ghj ...,(M), V' ghj ..,(M), Wi ghj „.,(M), 

 se composera de ces deux antres 



(62,) . ^U' ghM (Ml), -^V^Ml), -^W^UMl) 



(622) 0, PWjCM), QW.iW; 



ou P et Q doivent etre definies: 



/? ■ V i ?hj ...,(p)dp = - I rO rW . V' ghj ..., ( ?1 <») = - d,r, . F gl)j> . , (M), 



(63) w 



J 9 • W' gh ,.,(p)dp = - « rO) rU) . WVj.„, (*,<»>) = - d,r, . Q' ghj ..., (M). 



On peut done se faire la representation suivante. 



Faisons tonrner la droite 1,M autour du centre 1 avec une 

 vftesse qui, mesur6e en M, se determine par la composante m6- 

 ridienne et la composante parallele 



P«..j(M) et QW_,"(M). 

 Cette vitesse eqvivaut sous ce rapport a toutes les vitesses int6- 

 rieures du meme ordre n + 1 : 



uWa(P), vWj(p), w w .. [(? ), 



^parties sur la droite nomm6e entre 1 et Ml ; mais il faut sup- 

 poser alors que la density des masses ideales qui l'atteignent sur 

 cette partie a Pinteneur de la sphere doit etre celle de la masse 

 frappant en M dtant £galee a 1. 



Cela pose, on peut se figurer le mouvement partiel d'un ordre 

 » + 1, en un point exterieur M, comme un mouvement de reflexion 



