relatif a la droite tournante 1,M. Cette reflexion en M procient d'un 

 mouvement du meme ordre n + 1 dans le point d'ima<je Ml. L s inten- 

 sity de la vitesse refiechie doit eependant, par rapport a celle de la 

 Vitesse incidente, etre a raison de d, 3 a r, 3 ; de sorte qu'on aura ici 

 la meme loi qu'auparavant. 



Remarquons d'ailleurs que l'ordre n + 1 se rapporte ici au 

 nombre des index g, h,j,..l; les deux mouvements nommes seront 

 ainsi dans ce sens du meme ordre, quoique leur ordre infinitesimal 

 doive etre necessairement different. 



92. Ce que nous venons de developper est vrai, quel que 

 soit le notnbre des index g, h,j, ...1. Toutefois, dans le eas d'un 

 seul index g, il y a exception, lorsque i est 6gal a zero, et 

 que d'ailleurs la fonction $ g (°> est choisie de la maniere particu- 



$ g (o)( r (s)) = | d J rta¥«l. 

 Comme on aura en meme temps : 



* g (0, (r g ) = - <V . ^, 

 les vitesses en Mg et M seront alors : 



U K <°)(Mg) = ^.r(*\ 



(64) . . • 



U/»(M) = d e '.% 



L'intensite de la vitesse en M est done a celle dans le point 

 d'image Mg simplement k raison de d g k r g . 



§ 4. 



fieaeralites sur la distribatioa des moaTeaients partiels. 



93. Sur les quantites de mouvements partiels pro- 

 jet^es sur lesa-xes. — Considerons d'abord le mouvement 

 ideal, dans l'interieur de la sphere S P , qui se deduit du potentiel q^j .., ; 

 et d^terminons la somme des projections, sur l'axe des x, des 

 quantites de mouvement contenues dans un espace interieur, ter- 

 ming par la surface de la sphere concentrique et plus petite, 



