481 



Volumen v og dets indre Varme V i denne nye Tilstand som 

 Funktioner af p og t. 



Gaar nil Legemet over fra den forste Agregattilstand til den 

 anden, saa forandres dets Volumen fra u til v, og Legemet maa 

 tiUbres eller beroves en indre Varmemfengde, der er lig V — U. 

 Denne Overgang sker nu under et Trjk p og en Temperatur t, 

 som alene afhamger af Trykket. Sammenhsengen mellem Tem- 

 peraturen og Trykket under Oergangen er bestemt ved en Ligning: 

 9 (p, t) = 0. 



Dersom man nu indforer de af denne Ligning fundne Vaerdier 

 for Trykket i Ligningerne for Volumen u og v, saa erholdes Le- 

 gemets Volumen, naar det befinder sig paa Overgangen fra den 

 eneAgregat tilstand til den anden, udtrykt ved Temperaturen alene. 

 Betragtes f. Ex. Overgangen fra Vsedske til Damp, saa findes 

 Vffidskens Volum ved Kogepunktet u og Dampens Volum ved 

 Meetningspunktet v udtrykte ved .Temperaturen t, Nu viser det 

 sig, at jo hoiere Temperaturen bliver, desto sterre bliver Vaed- 

 skens Volum u, og desto mindre bliver Dampens Volum v. Man 

 vil tiisidst komme til en Temperatur, hvor u = v, og denne Tem- 

 Peratur er den kritiske Temperatur. Men nu stiller sig strax det 

 Spergsmaal, hvorledes forholder Legemet sig ved en Temperatur, 

 d er er heiere end denne kritiske Temperatur. Besvarelsen er let, 

 naar vi betragte en geometrisk Fremstilling af Fundamentallig- 

 ringerne. Enhver af Fundamentalligningerne fremstilier en Flade; 

 afsaittes Temperaturen t og Trykket p langs de to horizontale 

 A *er, saa fremstilier den vertikale Ordinat Volumen eller den 

 in dre Varme. Betragtes nu de to Flader u og v, der fremstille 

 Vaedskens og Dampens Volum, saa ville disse skjsere hinanden i 

 hvis ene Ligning er: 



e » Cu 



»^igningen, der angiver Sammenha3nge 



melle 



«mperaturen under Overgangen fra Vffidske til Damp, eller 

 <p( Pi t) = 



stiller geometrisk en verlikal Cylinderflade ; denne Cylinder- 

 skjarer de to Flader u og v i to Curver. ««nr 



